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od eccessi t — a: di temperatura, non sieno molto grandi (a); negli altri casi 
essa non si verifica; e ciò fu riconosciuto per la prima volta da Martin (6). Inoltre 
la medesima legge suppone tacitamente, che il corpo sia di egual temperatura t 
in ogni punto della sua massa; però tale uguaglianza non si verificherà esatta- 
mente mai: giacché, durante il calorifico movimento, l’ interno del corpo avrà 
sempre temperatura differente, da quella che ha la esterna superficie di esso. Per 
tanto si vede, che la ipotesi newtoniana, da cui siamo partiti, sarà tanto meno 
inesatta, quanto più sarà piccolo il corpo, quanto più mobili saranno le sue 
molecole, quanto più sarà grande la sua facoltà conduttrice. Quindi possiamo 
ammettere che un termometro a mercurio, convenientemente costrutto, pos- 
segga in grado sufficiente le ora indicate condizioni. 
§. 2 . 
Sieno » ^3 » tr® tempi, comunque fra loro distanti, e corrispondenti 
rispettivamente alle tre cognite temperature Tj , , osservate con un op- 
portuno termometro; dalle (1) avremo le 
~‘i “‘2 ”^3 
(4) Tj — x — cb * Tg — x = ch ’ X = cb 
Per trovare da queste la temperatura costante x deU’ambiente, dividiamo 
la prima delle (4) per la seconda, e questa per la terza; quindi avremo le 
Innalzando la prima delle (5) alla potenza e la seconda alla 
avremo le 
— X 
donde 
( 6 ) 
{a) PoissoD, Tbéorie mathématique de la chaleur. Paris 1835, p. 71. 
(é) Dissertation sur la chaleur. Paris 1761, p. 69. 
