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tro; sarà m~n, perciò dalla (7) avremo 
("l — (^3 — = (t2 — » 
donde 
formula che si ottiene anche risolvendo l’equiquoziente 
( 10 ) 
Tj X Tg X 
r^ — x~~z^ — x 
che pur esso rappresenta la ipotesi newto niana, precedentemente indicata. 
Si ottiene anche la formola stessa, mediante l’applicazione della identità, o 
teorema, riconosciuto dal sig. Dufour nelle progressioni geometriche (a) ; poiché 
applicando algebricamente il teorema stesso al caso attuale, avremo la 
che, risoluta rispetto ad x, fornisce la (9), da cui sì dimostra, che per avere 
la temperatura di un ambiente da tre temperature , osservate nel medesimo 
in tempi equidistanti, si deve la temperatura di mezzo , diminuire del quoto 
che nasce dal divìdere il prodotto 
Questo risultamento analitico, che ora noi dimostrammo in generale, relativo 
al presente corollario, fu già praticato aritmeticamente dal dotto fìsico di Lo- 
sanna, il sig. Dufour (&). 
Avvertiamo che siccome all’errore inevitabile delle osservazioni di un ter- 
mometro, il quale nel caso nostro continuamente sale o scende, si aggiunge la 
imperfetta conducibilità, oltre al facile variare della temperatura dell’ambiente 
”^1 — ^ — (^2 ~ ~ [^2 — ^ — (^3 — ^)] 
= T2 — , 
(^1 — ^2) (^2 -''^3) 
delle differenze prime, per la differenza seconda 
(а) Comptes Rendus, t. 59, année 1864, p. 1008,, li. 19. 
(б) Ibidem, p. 1009, li. 9. 
