teniamo la ipotesi (8), cioè 
t^ = t^ — «2 ) perciò sarà 
2 
quindi 
^1 ^3 — ^^ 2^3 — *^ 2 ^ 
T 
2t 2 — Ti — Tj 
I tre ottenuti risultamenti confermano la esattezza della (15). 
L’equazione (3) c’ insegna, essere la quantità di calorico perduto da un 
dato corpo nel tempuscolo d^, proporzionale a log. ò; quindi chiamando que- 
sto logaritmo il coefficiente della calorifica dispersione, se lo rappresenteremo 
con k, sarà 
Nel caso particolare di osservazioni equidistanti, sostituendo in questa equa- 
zione il valore di b mediante la (11), avremo 
Le condizioni già stabilite nel paragrafo precedente, per assicurarsi che il 
trovato valore della temperatura a?, sia naturalmente possibile, si riferiscono al caso 
particolare, in cui le tre temperature sono prese ad intervalli di tempo equi- 
distanti. Potevamo giungere a stabilire queste condizioni pel caso medesimo, 
seguendo una via molto più semplice di quella ivi battuta; cioè considerando 
soltanto che le differenze fra i termini equidistanti di una progressione geo- 
metrica decrescente , debbono diminuire successivamente. Abbiamo però se- 
guito quella strada meno semplice, perchè la medesima insegna come si po- 
trebbe giungere alle condizioni, che assicurano essere il valore trovato per la ic, 
proprio della natura, quand’anche le tre temperature i Tg , fossero prese 
ad intervalli di tempo ineguali ; lo che appartiene al caso generale relativo 
alla (7), in cui non possiamo valerci della proprietà indicata, delle differenze 
fra i termini equidistanti di una geometrica progressione. 
Ed infatti nel caso generale stesso , trovato il valore della x dalla (7) , 
avremo da una qualunque delle (5) quello di h- Sostituendo poi questi due 
k = log. b. 
(16) 
k 
4 
