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valori in una qualunque delle (4), avremo la costante c; poiché dalla prima 
di esse abbiamo 
c = {z^ — x)b , 
(17) , 
ed intendendo che alla prima temperatura corrisponda il tempo 
— 0 , sarà 
C = Tj^ — X . 
Quindi conosceremo se tanto b, quanto c soddisfano alle condizioni stabi-' 
lite , affinchè possa il valore corrispondente alla x , già ottenuto , riguardarsi 
proprio della natura. 
Per avere il coefficiente k della dispersione calorifica nel caso generale, in 
cui gl’ intervalli di tempo non sono equidistanti, dalle (3) avremo 
(18) 
Di qui si vede che non possiamo, nel caso generale, dare una formula espli- 
cita pel coefficiente k. Però, essendo cognito il valore della temperatura x , 
cioè deir ambiente , allora la formula (18) si dovrà considerare come finale. 
Laonde nella presente ipotesi vediamo che, per trovare k ossia ò, occorrono 
due sole osservazioni. 
Quando la temperatura dcirambiente sia zero, la (18) riducesi alla 
( 19 ) 
equazione che si applica pure in elettrostatica. Riflettiamo in fatti che si ri- 
tiene dai fisici , essere la dispersione della elettricità, proporzionale in ogni 
tempuscolo alla elettrica accumulazione, ovvero tensione; ipotesi che fu adottata 
in prima da Coulomb (a), ed ora lo è generalmente (ò). La ipotesi medesima 
conduce appunto alla formula (19); poiché si avrà dalla (2) la formula elemen- 
tare di elettrostatica per la dispersione della elettricità , quando si annulli 
nella (1) il simbolo a:, cangiando il significato del simbolo t da quello di 
(fl) Histoire de l’ académie royale des Sciences. Année 1785. Paris 1788 , pag. 618 , 
li. 8 salendo. 
(6) Riess, La Elettrostatica, voi. 1, p. 108 — Jamin, Cours de phys. Paris 1858, t. 1.”, 
p. 366, li. 14. 
