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temperatura, nell’ altro di elettrostatica tensione ; integrando poscia questa 
formula differenziale, giungeremo facilmente alla (19)>. 
La condizione x — o che ora indicammo, semplifica molto i precedenti 
criteri e formule; cosi per es. le (4) per questa condizione riduconsi alle 
(20) Tj = c& , x^ — cb , Ts = cb '' ; 
ed è chiaro che, in queste formule, c denota la temperatura corrispondente al 
tempo zero: dividendo la prima delle (20) per la seconda , e questa per la 
terza, otterremo di nuovo le (19). 
§. s. 
Esempio relativo al caso, in cui gl’ intervalli di tempo sono fra loro di- 
seguali. Supponiamo che gl’ intervalli 
*2 » ^3 ^2 
dei tempi tg , sieno fra loro nel rapporto di I: 2, sarà 
— = — = 2 ; quindi m = 2 , n = 1 
n 
e perciò la (7) si ridurrà nella 
— *)“ ÌH — *) = (tj — xY , 
ovvero nella 
-+■ — 3t2 T 3 -+- 2 r^ — 3^2 
Se, risolvendo questa equazione, si avranno per x due valori immaginari, sa- 
remo certi che le temperature osservate , T 2 , Tg, non corrispondono ad un 
caso naturale. Se poi questi valori della x fossero reali, quello di essi che, me- 
diante una qualunque delle (5), fornirà per b un valore positivo, e maggiore 
della unità, esso apparterrà certo alla temperatura che vogliamo trovare; altra- 
mente ninno di questi due valori sarà corrispondente ad un caso della natura. 
Non è poi possibile che ambo i reali valori della x, forniscano un 6 > 1 ; giac- 
ché vi si oppongono le fisiche condizioni del problema. 
