todo delle deflessioni di Gauss, colla modificazione del sig. LamontiDa ultimo 
si sviluppa estesamente tanto la formula del tempo di oscillazione, impiegato 
da una sbarra magnetic^ orizzontale, ad oscillare sotto la sola influenza del 
magnetismo terrestre^uanto l’altra formula del momento d’ inerzia, relativo 
a sbarre magnetiche di varie forme. 
§. 24 . 
Prima di entrare nell’analisi per la determinazione della intensità del ma- 
gnetismo tellurico , dobbiamo esporre il modo col quale questo agisce sopra 
una magnetica sbarra. Poiché il globo terrestre manifesta un’ azione magne- 
tica diversa ne’ suoi diversi punti, perciò dobbiamo ammettere che le singole 
particelle del globo stesso, posseggano intensità magnetiche non uniformi. Per 
tanto s’ immagini un ago magnetico, sospeso liberamente pel suo centro di 
gravità, onde potere in esso prescindere da ogni effetto da tale forza prodotto. 
Qualunque particella od elemento di questo ago possiede una certa parte di 
magnetismo, colla quale agisce al di fuori dell’ago stesso, e tale azione si ma- 
nifesta come quando Velemento medesimo possedesse un solo magnetismo, e 
non la polarità magnetica. 
Sarebbe del tutto fuori di luogo entrare qui nella ricerca , se in ogni 
elemento dell’ago preesista la polarità magnetica; poiché l’azione di questo al 
di fuori non dipende punto da tale circostanza. Lo stesso dobbiamo dire del 
magnetismo che risiede nelle particelle od elementi del globo terrestre , 
ognuna delle quali agisce come possedente un solo magnetismo. Neppure 
fa d’ uopo che noi qui c’ interessiamo della quistione , se tutta la massa 
del globo terrestre agisce magneticamente, o soltanto il suo strato super- 
ficiale ; poiché anche tale azione risulta indipendente dalla quistione ora in- 
dicata, quando si tratti della determinazione del magnetismo terrestre. In fatti 
dimostrò Poisson pel primo (1), dopo lui Gauss (2), e Belli (3), che volendo 
considerare l’azione magnetica complessiva, tanto di un globo, quanto di ogni 
altro corpo, sopra un punto al di fuori di esso, può sempre immaginarsi una 
distribuzione soltanto superficiale del magnetismo, che produca il medesimo ef- 
(1) Mèra, de l’acad. de Paris, année 1821, e 1822. 
(2) Annales de chimie et de physique 1834, t. 87, p. 16. 
(3) Meraorie di mat. e di fis. della Società italiana, t. 22, Modena 1849, pag. 203, 
proposizione 15. — Vedi anche pag. 207, nota (I). 
