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il prolungamento dell’asse magnetico della NS, intersechi quello della ns per- 
pendicolarmente ad esso nel suo mezzo 0. Di più supponiamo che le loro 
estremità N, n, ed S, s, se fossero libere, si dirigerebbero rispettivamente ai 
poli Nord e Sud della Terra, Dopo ciò chiaro sarà , che ciascun elemento 
della sbarra fìssa NS , agisce sopra ogni altro della mobile ns. Inoltre tale 
azione sarà ripulsiva od attrattiva, secondo che le due particelle od elementi 
considerati, uno sopra NS, l’altro sopra ns, posseggano magnetismi di uguale, 
0 di opposta natura: il numero infìnitamente grande di queste forze può ridursi 
a quatti ‘0 classi. La prima P di esse, risulta dalle particelle contenute in NH 
sopra quelle in nO, e tutte queste forze sono ripulsive : la seconda Q con- 
tiene quelle di NH sopra le altre di Os, le quali tutte sono attrattive: simil- 
mente la terza P' comprende tutte le attrattive di HS sopra Ow : finalmente 
la quarta Q' è formata di tutte le ripulsioni di HS sopra Os. 
Supponendo che la distribuzione del magnetismo nelle sbarre, sia simme- 
trica rispetto al centro di esse , lo che si verifìca per ogni sbarra magnetiz- 
zata regolarmente; s’intende ad evidenza, che tanto le due forze P, Q, quanto 
le altre due P', Q', debbono essere uguali fra loro. Inoltre supponiamo essere 
tale la distanza ON fra le indicate sbarre, che il turbamento della magnetica 
distribuzione sopra Luna e l’altra, prodotto dalla reciproca magnetica influenza 
loro, sia così tenue, da potersi trascurare senza errore sensibile veruno. Dunque 
r azione di NS sopra ns, riducesi a quella di due coppie una P , Q , l’altra 
P' Q', delle quali la prima agisce in senso contrario alla seconda. La risul- 
tante di queste due coppie sarà evidentemente un’altra coppia, che ora dob- 
biamo determinare. Vero è che non conosciamo, con esattezza soddisfacente, 
la distribuzione del magnetismo sopra le sbarre ; sebbene Mayer pel primo, 
poscia Coulomb, Lambert, Hansteen, Biot, e Kupffer (6) abbiano cercato ricono- 
scere la distribuzione stessa. Però certo è, che in ognuna delle due metà Nord, 
appartenenti alle indicate sbarre , dovrà esistere un certo punto A, ovvero 
B, talmente situato (fìg. I3a), che immaginando nel medesimo raecolto 
tutto il magnetismo delle metà stesse , queste si respingerebbero come si 
respingono, per effetto della naturale distribuzione magnetica loro : tali punti 
verranno da noi denominati centri di azione. Poniamo 
HO==B, AO = a, BH = è, OB = d ; 
le distanze a, h sono incognite, appunto perchè non si conosce la distribu- 
[b] Gehler Phys. Worlerb. t. 6, seconda sezione, p. 788, e seg. 
