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zìone magnetica sulle sbarre, soltanto sapendosi che i punti stessi, trovansi 
neH’interno delle rispettive metà loro. Di più devesi riflettere che i centri di 
azione A, B, rigorosamente parlando, cangiano di luogo col variare della distanza 
R fra le due sbarre. In fatti quando la distanza medesima sia finita rispetto 
le dimensioni delle sbarre, come viene supposta nel caso attuale; allora variando 
R, le azioni elementari reciproche delle due metà HN, On varieranno in un 
rapporto diverso fra loro, sia pel diverso cangiamento della obliquità di azione 
magnetica elementare, sia perchè le distanze fra gl’ indicati elementi, variano 
fra loro in un rapporto sempre diverso. Dobbiamo similmente ragionare sopra 
le azioni elementari reciproche, fra le altre due metà HN, Os ; e fra le HS, 
Ow, e le HS, Os. Da tutto ciò possiamo concludere, che le due distanze a, 
b sono, in astratto, funzioni della distanza d. 
§. 28. 
Per trovare la forza P, chiamiamo m la intensità magnetica della metà 
nO, appartenente alla girevole sbarra ns; vale a dire la quantità di magne- 
tismo , contenuto nella metà nO della sbarra medesima, e raccolta nel suo 
centro di azione A : rappresentiamo poi con M la intensità similmente rac- 
còlta nel centro di azione B della metà NH, appartenente alla sbarra fissa NS. 
La distanza fra i due centri di azione A, B si esprime con 
AB=l/'d2-Ha2; 
perciò, ritenendo che la ripulsione magnetica elementare , cioè fra due qua- 
lunque punti delle due sbarre, siegua la ragione diretta delle rispettive loro 
magnetiche intensità, e la inversa del quadrato della distanza fra essi; la forza 
ripulsiva P fra B ed A, sarà espressa da 
KwM 
ove K rappresenta un coefficiente costante che determineremo (§ 32). 
Volendo trovare il momento p di questa forza, rispetto ad 0, centro del 
moto ; fa d’ uopo moltiplicarla per la distanza OT della sua direzione dal 
centro stesso. Perciò facciasi l’angolo 
ABO = a , 
ed avremo 
