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OT = dsena 
tanca 
1 tanc^ 
donde 
OT 
d , AO — a — dtanga , 
ad 
Vi 
tane 
0,2 Vd^-ha^' 
Dunque il momento p ripulsivo, prodotto dalle due metà Nord HN, On 
delle sbarre, si ottiene colla 
p = OT.P 
KmMad 
(rf 2 ^ 2)1 • 
Prima di progredire in questa ricerca osserviamo, che qualunque momento 
magnetico, si potrebbe misurare numericamente, con una bilancia di torsione 
unifilare, o bifilare; producendo in essa, mediante un opportuno torcimento, un 
altro momento, eguale e contrario a quello magnetico di cui si cerca la misura. 
Cangiando in questa formula d in — d, muta soltanto il segno del mo- 
mento p , ma non il suo valore numerico : e siccome quando ruota la NS 
attorno la ns, per un angolo di 180% in un piano perpendicolare a questa, 
cangia pure soltanto il segno del momento stesso ; perciò dobbiamo conclu- 
dere che il cangiamento di d in — d, non altro significhi, fuorché una rota- 
zione di 180°, della sbarra NS attorno l’altra sn. 
Il momento attrattivo, prodotto della metà Nord HN, sopra la metà Sud 
Os, dovrà evidentemente avere la medesima espressione del momento p già 
trovato ; poiché il centro di attrazione A', collocato nella metà Sud della sbarra 
mobile ns, ha per simmetria, la medesima distanza dal centro 0 che l’altro 
centro di ripulsione A della metà Nord. E poiché questi momenti cospirano, 
perciò il momento complessivo p ' , che risulta dalla prima metà HN , ossia 
Nord della SN , sopra la intera sbarra ns, avrà per espressione 
2KmMad 
§. 29. 
Ora passiamo a considerare l’azione della metà Sud HS della sbarra fissa 
SN, sopra le due metà della mobile sn. A questo fine riflettiamo, che in tal caso 
