ì centri di azione A , A' , relativi alla sbarra mobile sn , non potranno più 
coincidere coi nuovi , e che non può essere HB — HB' ; poiché sebbene le 
distribuzioni sopra le indicate sbarre , si conservino le stesse , tuttavia per 
essere nOs più distante dalla SH , di quello sia dalla NH , debbono anche i 
relativi centri di azione sulla sbarra sn , avere cangiato di luogo. In fatti 
Newton dimostrò che tanto a diverse distanze , quanto a diverse posizioni 
relative fra loro, due masse, dotate di azione reciproca elementare in ragione 
inversa del quadrato della distanza, conservano allora soltanto nel medesimo 
luogo i loro centri di azione, quando sferiche sieno ed omogenee. Dunque, chia- 
mando rispettivamente con a', b' le distanze dei nuovi centri di azioni K, B' 
dai corrispondenti centri geometrici 0 ed H delle sbarre, si esprima con d' la 
distanza fra il centro B', ed il centro geometrico 0 della sbarra girevole ns; 
cosicché per questo caso avremo 
OK = a' , B'H = b' , OB'==d' . 
Inoltre si esprima con q il momento, che risulta dalla ripulsione delle due 
metà Sud, una SH, l’altra Os delle due sbarre; avremo 
limMa'd' 
Il momento poi che risulta dall’attrazione delle due metà una Sud HS, l’altra 
Nord On delle due sbarre medesime, sarà espresso come il precedente. Quindi 
poiché questi due momenti cospirano, perciò il momento complessivo q\ che 
risulta dalla seconda metà HS, ossia Sud, della sbarra SN, sopra la intera sbar- 
ra sw, verrà dato dalla 
, ^ 2KmMa'd' 
9 — 2 ? — ■ 
Dunque il momento F, risultante dalle due coppie magnetiche opposte, agenti 
sulla sbarra girevole ns, verrà determinato dalla 
(53) 
F=P' — 9’ = 2(p — 9) 
2KMmad 
-h- « 2)1 
2KMwa'd' 
(d'2_,_a'2)| » 
nella quale il primo termine del secondo membro è maggiore dell’altro. Can- 
giando in questa formula d in — d, ed anche d! in — d', cangerà soltanto il 
segno del momento F, non il valore numerico del medesimo, come appunto 
accader deve, quando la sbarra NS ruoti attorno la ns, in un piano perpen- 
dicolare a questa. 
