otterremo 
2Ò 
R ' 
R2 / 
Cangiando in questa equazione a in a', e b in — b', avremo 
/ 2b' a'^-\-b'^~i/ b\ 2&' / Svi 
(’ --R ^ -w-ì ^ r) = ' R ^ - r'^h ••••> 
e questi sostituiti valori nella (55), forniscono la 
(36) 
2(aò-(-o’6')^-i-[a (Sb^~ o?)— ’ 
2KMmai 
R2 
2KMwa' 
R2 
], 
Questa formula rappresenta la legge, secondo la quale il momento rotatorio 
F, diminuisce col crescere della distanza R, lo che forma il secondo scopo (§ 23) 
di questa parte quinta. 
§• 31. 
Abbiamo fin qui conservata la esattezza nello sviluppo del valore di F; però 
in pratica giova ritenere, che la distanza R sia grandissima rispetto alle dimen- 
sioni delle sbarre, per due ragioni, fìsica una, ed analitica l’altra. La prima si 
riferisce al poter evitare, col crescere della R, il turbamento della distribuzione 
magnetica sopra le due sbarre, per la reciproca loro induzione : la seconda sì 
riferisce al potersi, col crescere di questa distanza, trascurare i termini affetti 
da potenze della variabile — 
superiori a quelle che si vogliono conservare. 
Dicemmo di prendere la distanza R grande assai; ma ciò, sotto il punto 
di vista della pratica, non si deve intendere in un senso assoluto: poiché cre- 
scendo sempre la distanza R, diminuisce il momento rotatorio della sbarra gi- 
revole, che fìnirebbe, nei soliti casi della pratica, ben presto ad essere insen- 
sibile, od almeno tanto piccola, che gli errori delle osservazioni, toglierebbero ai 
