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la (60). L’altro momento F', proveniente dal magnetismo terrestre, il quale 
agisce nella direzione del meridiano magnetico N' S' , dev’ essere proporzio- 
nale al sen?, ed al prodotto delle due magnetiche insensità, la prima m della 
sbarra girevole , la seconda X del magnetismo terrestre orizzontale : quindi 
sarà 
(71) F' = K'mX senp , 
essendo K' una costante, che dipende tanto dalla distanza del centro del moto 
dal centro di azione magnetica della sbarra , quanto dalla unità con cui si 
misura il magnetismo terrestre; poiché la unità, che serve a misurare il ma- 
gnetismo m della sbarra girevole, fu già fissata (§ 32, p. 292). Ma per l’equi- 
librio fra tutte queste forze magnetiche, dev’ essere F = F', laonde sarà 
(72) ^ = K'Xsen?, 
formula indipendente dal magnetismo della sbarra mobile. La (72) raggiunge 
il quarto scopo (§ 23) di questa parte quinta, cioè rappresenta il metodo delle 
deflessioni di Gauss, colla modificazione di Lamont; la quale consiste nell’uso 
del suo magnetometro unifilare precedentemente indicato , che conduce fra 
loro perpendicolari le due sbarre. 
§. 34. 
Si stabilisce l’unità dalla componente orizzontale del magnetismo terrestre, 
facendo che una sbarra ns (fig. 15) del magnetismo m{~ 1) (§ 32, p. 292), 
sia perpendicolare al meridiano magnetico NS, cioè che sia sen? = 1 , ovvero 
? = -r » 6 venga dal magnetismo stesso X(= 1), sollecitata con un momento 
A 
F' = 1 . Intendiamo che il magnetismo m della sbarra, ed il momento della 
medesima, si misurino , come fu definito di sopra. Fatte queste sostituzioni 
nella (71) , avremo K' = 1 , e perciò dalla (72) si avrà 
(73) 
2M 
R^senf 
Da questa equazione risulta, che supponendo il magnetismo terrestre invaria- 
bile, il prodotto R^sen^ dovrà esserlo pur esso, qualunque sia la distanza R, 
