il secondo membro di essa. Innanzi tutto è chiaro che , per essere attual- 
mente unifilare la sospensione, avremo 
d = A = 0, 
cosicché dalla citata equazione sarà 
ove la S rappresenta il momento d’ inerzia della sbarra, ed Mj,, che nel caso 
deir elettrometro esprimeva il momento di ripulsione fra la leva ed il sistema 
fìsso, dovrà nel caso nostro esprimere il momento rotatorio , che concepisce 
la sbarra , per effetto del magnetismo terrestre. Il momento stesso , varia- 
bile coll’angolo ?>, si esprime con MXsen^, come fu dimostrato colla (71) , 
facendo in essa K'= 1; dovremo però farlo precedere dal segno — , perchè 
il senso in cui questo momento agisce , si oppone manifestamente a quello 
conevnuto nel bifilare elettrometro : per tanto sarà 
Mp — — MXsen® . 
Ammettendo fìnalmente che la sbarra oscilli per archi piccolissimi , sarà 
senp = ?, e perciò Mp = ^ — MX 9 ; Questo valore trasformerà la (74) nella 
_ MXy 
S ’ 
e finalmente, moltiplicando per avremo la 
che integrata fornisce la 
Ìs(|^J=-Mx2Vc; 
risultamento che si ottiene anche dalla (35), ponendo in essa 
Ad = 0, ed Mp = — MXp. 
Per determinare la costante C, stabiliamo che la sbarra, nel passare per 
la sua posizione di equilibrio, cioè quando ® = 0 , possegga la velocità angolare 
