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questo secondo cilindro , ed avremo 
72 , /2 -f2. 
ma riducendo sarà 
Riflettendo inoltre che v'7r(r^ — r'^)l rappresenta la massa p del cilindro cavo, 
avremo 
Trattandosi dì una sbarra , nella quale la lunghezza è grandissima, 
rispetto alle altre due dimensioni, le tre formule (79) (80) (81) precedenti, 
sì ridurranno in una molto più semplice ; poiché in questo caso la forma 
della sezione, non avrà sensibile influenza. In fatti se rispetto ad trascu- 
riamo b nella (79), r nella (80), ed r, r' nella (81), avremo per ognuna 
Dunque il momento d’inerzia in questo caso, equivale a quello di un 
punto materiale, collocato all’estremo della sbarra, il quale possiede un duode- 
cimo della massa di questa. Tutto l’attuale paragrafo raggiunge lo scopo sesto 
(§ 23), di questa parte quinta; cioè le formule del momento d’ inerzia, rela- 
tive a sbarre magnetiche di quelle forme, che nella pratica vengono usate. 
Tornando sulla (77), e sostituendo ad S nella medesima i valori trovati 
colle (79), (80), otterremo per la sbarra parallelepipeda 
(81) 
(82) 
§. 38. 
e per quella cilindrica 
