L’autore fa eziandio molte ricerche, sopra la dipendenza fra il diametro, 
e il coefficiente d’ induzione, pel caso in cui non varia la distanza fra i due 
per uno dei due condensatori, dev’ essere ancora m questo coefficiente, o rapporto elet- 
trostatico, per l’altro condensatore. Tale conseguenza è vera, ed è molto,' importante, pei 
corollari che da essa derivano, come ora vedremo; reca quindi meraviglia, come non 
si trovi ancora introdotta nei corsi di fisica , e nei trattati di elettrostatica , i più 
completi. Però fu essa dedotta dal sig. Munck , come risulta dal suo precedente bra- 
no , appoggiandosi egli a due principi > che noi non possiamo ammettere, cioè che la in 
dotta possegga tensione , e che la influenza elettrica possa traversare i conduttori. Per 
tanto qui passiamo a dare due dimostrazioni della stessa conseguenza, ma in modo indipen- 
dente del tutto dagl’ indicati due prinpicj. Dimostreremo adunque, che due condensatori, geo- 
metricamente simili tra loro, posseggono lo stesso coefficiente m d’induzione; cioè che le ca- 
riche dei due piattelli, posseggono lo stesso rapporto, nell’uno e nell’altro condensatore. 
L’elettrico di un condensatore trovandosi equilibrato, il 'potenziale complessivo 
della elettricità, distribuita sopra i suoi due piattelli, preso per un qualunque siasi punto 
interno a ciascuno dei medesimi, viene da tutti supposto costante, per lo stesso piattello. 
Questo potenziale complessivo si compone di un infinito numero di parti, che dividiamo in 
due gruppi, dei quali uno proviene dagli elementi del piattello collettore o inducente, l’al- 
tro da quelli del piattello condensante o indotto. Abbiansi perciò due condensatori , dei 
quali uno, che chiameremo B , abbia tutte le sue dimensioni, k volte maggiori di quelle 
dell’altro, che chiameremo A, nel quale l’elettrico si trova equilibrato; ed i piattelli col- 
lettori di questi due condensatori, abbiano la medesima carica B. Suppongasi che il con- 
densatore A, possegga un coefficiente d’ induzione, rappresentato da m ; sappiamo che la 
carica indotta nel suo piattello condensante , dovrà essere — m E. L’assunto proposto sarà 
dimostralo, quando sia stabilito, che anche la carica indotta nel piattello condensante di B , 
verrà espressa da — mE. 
Riguardo al condensatore 3, supponiamo: l.° che la carica E del suo piattello col- 
lettore o inducente, sia distribuita similmente a quella del piattello collettore di A: 2.° che 
il condensatore B possegga lo stesso coefficiente d’induzione di A, vale a dire che il suo 
piattello condensante o indotto , possegga esso pure la carica — m E: 3.° che questa ca- 
rica sia distribuita similmente a quella del rispettivo piattello del condensatore A. Posto 
ciò, passiamo a dimostrare che la elettricità del condensatore B, si deve trovare pur essa 
in equilibrio. 
Per tal fine consideriamo, nella massa del condensatore B. un qualunque punto p’ , 
collocato similmente ad un altro punto p , nella massa del condensatore A. Inoltre divi- 
diamo la superficie dei due piattelli del condensatore B , in un modo simile del tutto a 
quello, in cui furono divise le superficie dei due piattelli del condensatore A. 
Immaginandosi ora i due potenziali, presi uno relativamente al punto p, nell’interno 
della massa del condensatore A, l’altro relativamente al punto p' , nell’interno della massa 
del condensatore B\ sarà chiaro che le rette congiungenti gli elementi superficiali elet- 
trici, coi rispettivi due punti p, p\ di questi due potenziali, dovranno conservare, in am- 
bedue questi casi, le medesime relative posizioni. Ciò va)e a dire, che due qualunque rette 
