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)) essendo il primo disco A, caricato colla elettricità E, si avrà nell’ altro B , 
» che fu messo in comunicazione col suolo, una carica — mE , ove s’ in- 
» tende per in il coefficiente d’ induzione. Immaginandoci le superficie di 
)) A, e B , divise in un così grande numero n di particelle, che queste pos- 
» sano considerarsi come punti; allora potremo ammettere, che tutte le forze 
» elettriche, provenienti da questi punti, sopra uno qualunque p di A , o di 
» B , si trovino in equilibrio » (1). 
» Siano inoltre A ', e B' altri due dischi di raggio, e grossezza doppia dei 
)) primi; e si trovino fra loro alla doppia distanza 2 a. Supponiamo che ad A' 
» sia comunicata la carica E, avrà B 1 la carica — mE ; inoltre s’immagini che 
» queste cariche, sieno distribuite nel medesimo modo» come lo sono sopra i 
« dischi A, e B. Dividendo poi le superfìcie di A', e B', nel medesimo numero n 
» di particelle, ed anche nel medesimo modo; allora ognuna di queste, conterrà 
» la medesima carica, come la particella corrispondente nel primo condensa- 
» tore. Denotando adunque con p' un punto in A od in B', ed avente omo- 
)> Ioga posizione, rispetto al punto p del primo condensatore; certo su questo 
» punto agiranno quantità eguali di elettrico , ma in distanze relativamente 
» doppie sul punto p'. Dunque ciascuna forza, che agisce sopra p', proveniente 
» dalle elettricità delle superfìcie di A', e B ', sarà quattro volte minore della 
» forza corrispondente, che agisce sopra il punto p, e formerà eziandio, con 
» una retta fissa, passante pel punto p', il medesimo angolo, che forma la forza 
» corrispondente di p, con una retta fìssa similmente posta. Ora siccome le 
» forze, che agiscono sopra p, sono in equilibrio; così lo saranno anche quelle 
)) sopra p'. Da ciò dobbiamo concludere , che la carica E del piattello A\ 
» induce la quantità — in E nel piattello B\ e perciò il coefficiente di indu- 
ci zione eguaglierà m, anche in questo secondo condensatore. 
« Dunque il coefficiente di induzione, rimane lo stesso per due condensatori, 
» quando nel più grande si aumenti la distanza fra i due piattelli, proporzio- 
» nalmente al diametro loro: la grossezza poi dei piattelli medesimi, pochis- 
simo influisce, o niente » (2). 
(1) Ciò costituisce il fondamento della teorica di Poisson, riguardo alla distribuzione 
della elettricità sui conduttori. 
(2) Supposto coll’autore, che la indotta possegga tensione, come ancora che la in- 
fluenza elettrica possa traversare i conduttori, la conclusione colla quale termina l’autore 
medesimo questo suo ragionamento, è necessaria. Poiché, siccome i due condensatori, costi- 
tuiscono due sistemi di forze elettriche, ognuno del tutto simile all’altro, da ciò deriva 
evidentemente, che se dicasi m il coefficiente d’ induzione , od il rapporto elettrostatico 
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