lizzare collo spettroscopio queste luci, e sono arrivato a questa conseguenza: 
che le luci così ottenute appartengono a spettri differenti , e che se un gas 
è di quelli che hanno doppio spettro, si ha lo spettro di 1° ordine nelle se- 
zioni larghe, e quello di 2° nelle strette. 
Questo l’ho ben verificato nell’azoto avendo ottenuto nella sezione ca- 
pilare di 2 / a0 di millimetro uno spettro di 2° ordine, ben conosciuto, e a righe 
brillanti, mentre nel tubo largo circa 6 millimetri non compariva che quello 
di 1 .° Anzi in una sezione intermedia a queste ho avuto uno spettro a righe 
più larghe di quelle del 1° ordine, cioè talmente disposte che 8 delle piccole 
seanellature che si hanno nel rosso e nel giallo di questo gas, erano sosti- 
tuite da 3 sole, che occupavano la stessa estensione. 
Ho verificato lo stesso nel Cloro ove nel tubo largo ho trovato lo spettro 
di 1° ordine con 3 grosse zone verdi e bleu sfumate, mentre nel capillare ve 
ne erano 6. Nel Bromo in cui a poche e larghe che si aveano nel tubo largo 
ho veduto sostituirsene molte fine in luoghi differenti da quelle occupate nel 
capillare (1). 
L’idrogeno stesso non isfugge a questa legge, perchè mentre nel tubo 
capillare dà quasi unicamente le 4 righe brillanti solite, nel tubo maggiore 
dà bensì le stesse righe ma più fine, e projettate su di un fondo assai più 
illuminato e variato , che costituisce lo spettro di 1° ordine di questo gas , 
che non ottiensi isolato che raramente. Accade cioè in esso ciò che ho veduto 
nell’azoto, cioè che i due spettri coesistono simultaneamente con certe con- 
dizioni di tensioni e forza dell’apparato. 
Quello che mi è risultato pertanto da queste indagini, è stato questo: - 
che gli spettri nei gas cambiano colla sezione del tubo, e che lo stesso gas 
dà diversi spettri sotto la stessa pressione nello stesso tubo per la sola in- 
fluenza della sezione. Ora 1’ influenza di questa sezione non può esser altra 
che analoga a quella che si osserva pei fili metallici ed altri conduttori, in 
cui la temperatura è in ragione inversa del quadrato delle sezioni. 
Possiamo dunque ammettere questa legge come la più ragionevole, e che 
è appoggiata al fatto ben noto che tutti i mezzi che aumentano la copia nella 
scarica elettrica, e danno più elevata temperatura hanno anche diversi spettri. 
E qui vogliamo osservare che l’induttorio di Rhumkorf non è punto necessario, 
(1) Essendosi rotto il tubo del Bromo non ho potuto fare ulteriori sperienze. 
