*— 171 
pozzuolo u y, per effetto della temperatura, passiamo a considerare la dilatazione 
del mercurio nella canna barometrica. Immaginiamo per tal fine un barome- 
tro, nel quale tanto il pozzuolo, quanto il tubo, viene supposto sensibilmente 
cilindrico ; ed ammettiamo di più, che 1’ estremo inferiore della sua canna, 
giunga sino a toccare il fondo del pozzuolo stesso: ma in guisa da permet- 
tere l’ingresso, e I’ escita del mercurio per l’ indicato estremo. Trascuriamo 
inoltre le dilatazioni laterali, tanto della canna quanto del pozzuolo; nè ci oc- 
cuperemo delle dilatazioni longitudinali loro, perchè le medesime non hanno 
veruna influenza nelle variazioni di volume del mercurio, contenuto sia nella 
canna, sia nel pozzuolo. 
Dicasi co la sezione del pozzuolo, compresa fra la interna superfìcie del 
medesimo, e la esterna del tubo, e da co' sia rappresentata la sezione interna 
di questo, esclusane la ertezza. Sieno h ed H le altitudini rispettive del 
mercurio nel pozzuolo, e nella canna, però contando nella prima dal fondo, 
e nella seconda dal livello del pozzuolo stesso: finalmente dicasi q il volume 
totale del mercurio. Le indicate quantità sieno tutte riferite alla temperatura 
normale t; per tanto avremo l’equazione 
( 1 ) co h H- co' ( H -4- li ) — q . 
Aumentandosi la temperatura t per 9 gradi, dovranno i livelli, uno del 
pozzuolo, l’altro della canna, rispettivamente salire, uno per z , l’altro per y ; 
inoltre il volume totale del mercurio, si dovrà esprimere con 
q ( I -+- d 9 ) , 
essendo d il coefficiente della dilatazione cubica del mercurio. Ciò premesso 
è chiaro, che avremo la equazione seguente 
(2) co (h-h-z) — f— co [H 4— h — y) = q (1 -4- 5 S), 
e sottraendo la (1) dalla (2) sarà 
co z -4- co' y = q<$ 9 ; 
quindi per la stessa (1) avremo 
(B) toz~+-co'yz=[coh-\-co'(H-+-h)]à9. 
