— 177 — 
q, il volume totale del mercurio, 
H, l’altezza barometrica, che fa equilibrio colla pressione dell’aria, 
X, la distanza fra l’estremo k inferiore di questo cilindro, ed il fondo a b 
del pozzuolo, 
h , l’altezza del mercurio contenuto in questo. 
Ed inoltre indichiamo con 
u,, la sezione interna del tubo barometrico, 
co', la sezione del pozzuolo, esclusa la esterna del tubo, 
co", la sezione del cilindro f c' ck, 
Se la temperatura, in ognuna delle indicate quantità, cresca divenendo t', 
cosicché abbiasi x — r = 9, sarà la nuova temperatura cresciuta di 6 gradi, 
rispetto quella normale z; quindi è chiaro che, se dicasi q' il volume del mer- 
curio corrispondente all’indicato aumento di temperatura, sarà 
(11) «'=?( 
$ essendo, come nella prima compensazione , il coefficiente della dilatazione 
cubica del mercurio: sarà poi chiaro altresì, che dovrà essere 
(12) q — « H -+- a' h — co" (h — X) . 
La distanza X , crescendo la temperatura, dovrà crescere divenendo X' , 
ed avremo 
(13) X' ==: X -+■ l % 9 — V fi 9 = X -+~ (l a. — V fi) 9 f 
essendo a il coefficiente della dilatazione, che si riferisce all’asta m n di zinco, 
mentre fi esprime quello che appartiene all’asta d f di ferro, come nella pri- 
ma compensazione. 
Chiamiamo x l’altezza del mercurio nel pozzuolo, ed ij quella di questo 
liquido nel tubo , ambedue variabili colla temperatura, e misurate dal fondo 
del pozzuolo medesimo; per tanto essendosi accresciuta di 9 gradi la tempe- 
ratura normale z , sarà 
(M) y — $ = H(l -t-ae), 
donde 
(lo) 
X=zy — H[\ - 4-5 0 ) . 
