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» sta difficoltà, dipendente dall’analisi troppo complicata, non esiste nella se- 
)) conda applicazione del condensatore, cioè col quadro frankliniano, il quale è 
« 1’ unico che può essere applicato, trattandosi di determinazione numeriche. 
» Sperimentando con questo stromento, si comunica al piattello isolato una 
» quantità di elettricità, la quale può aumentarsi, finché incomincia la disper- 
» sione della elettricità nell’aria. Tale dispersione comincia prima nel filo di 
» congiunzione, quindi la medesima permetterebbe soltanto una debole elettrica 
» densità, nel caso in cui non vi fosse l’altro piattello. La presenza del piat- 
» tei lo non isolato, fa variare l’accumulazione. La densità nel filo di congiuri- 
» zione s’ indebolisce, cosicché può entrare una nuova quantità nel piattello 
» isolato. Siccome 1’ apparecchio rimane in questo caso invariato, mentre si 
» esperimento; così le determinazioni di queste densità , hanno un rapporto 
« diretto colla applicazione dell’apparecchio (1). 
(1) Possiamo dichiarare nel seguente modo, questo concetto del Riess. Rappresenti A. 
un corpo conduttore, sia B una elettrica sorgente inesausta, e costante. Questa posta in co- 
municazione con un determinato punto del corpo A, dovrà dare al punto medesimo una certa 
densità elettrica, ed a tutto il corpo una carica, dipendente dalla densità della sorgente stessa, 
dalla grandezza del corpo, e dalla sua forma. 
Se la densità della sorgente sia tenue, potremo riguardare la elettrica dispersione, che 
procede dalla superficie del corpo nell’aria, come se fosse nulla. Quiudi aumentando in questo 
caso la densità della sorgente, avrà luogo un aumento proporzionale della carica del corpo, 
tanto in complesso, quanto nei singoli suoi punti. 
Se però vogliasi tener conto della dispersione, le circostanze dalle quali dipende la ca- 
rica varieranno; e le densità elettriche dei diversi punti del corpo, saranno minori di quelle, 
che si avrebbero, se potesse riguardarsi la dispersione come nulla. Per tanto, a motivo della 
dispersione, avrà luogo nel sistema elettrico, un continuo movimento di questo fluido, dalla 
sorgente verso il corpo A, e principalmente verso quei punti del medesimo, nei quali la cur- 
vatura è maggiore. Inoltre se facciasi crescere sempre più la densità della sorgente, si giun- 
gerà finalmente ad un limite, riguardo alla carica elettrica del corpo A ; lo che deve succe- 
dere quando, tanto elettrico arriverà sul corpo da parte della sorgente, quanto è quello che 
partirà da esso, per effetto della dispersione. Tutto questo ragionamento ha luogo, anche 
quando un altro corpo C conduttore, sia vicino al corpo A ; ed anche quando il medesimo 
corpo C, comunichi col suolo. 
Per quello riguarda il quadro franckliniano, deve secondo Riess intendersi, che la sor- 
gente sia costante, ma forte a modo, che il quadro medesimo possa conseguire quella tal ca- 
rica limite; cosicché crescendo ulteriormente la densità della sorgente, non possa più, per la 
dispersione, crescere la carica nel quadro nominato. In tal caso il potere condensante di 
esso, verrà senz’altro direttamente per evidenza ottenuto, dal rapporto delle densità, una di 
quel punto del corpo A, nel quale dev’essere maggiore la dispersione, senza il piattello con- 
densante ; l’altra pure dello stesso punto, però dopo toltala prima comunicazione, e dopo 
l’avvicinamento del piattello condensante non isolato, come descrive il Riess. 
