» Le densità (ovvero le cariche) in un dato punto di qualunque corpo, 
» stanno nel rapporto delle (diverse) cariche totali del corpo stesso : ciò ha 
» luogo tanto nel caso , in cui questo corpo si trovi solo; quanto iu quello, 
» nel quale si trovi esso in vicinanza di altri corpi (1). Trovando a dunque, che 
» la densità diminuisce, fino alla metà, nel filo di congiunzione, per effetto del 
» piattello non isolato, dobbiamo concludere, che l’apparecchio, si carica con 
» una quantità doppia di quella, con cui si caricherebbe il solo piattello isolato. 
§• 20 . 
a 1 ) 11 presente paragrafo, viene da noi compilato, per tre scopi diversi, non 
ancora presi di mira nei corsi di fìsica, e nei trattati di elettricità. Uno di tali 
scopi consiste nel mettere in evidenza la serie dei ragionamenti, e dei calcoli, coi 
quali Aepinus, il primo ad introdurre l’algebra nella elettrostatica, dedusse la 
formula, che rappresenta l’accumulazione dell’elettrico, nella bottiglia di Leida. 
Ciò sarà utile, anche per dare una idea, del come quell’ illustre' elettricista, ba- 
salo sulla ipotesi frankliniana, cioè di un solo fluido, applicava l’analisi alge- 
brica alla elettrostatica, e dei difetti che s’ incontrino nell’applicazione stessa. Il 
secondo scopo consiste, nel mettere in chiaro, come dalla indicata formula di 
Aepinus, discenda quella di Biot, che si riferisce all’accumulazione dell’elettrico 
nel condensatore (§. 19); sebbene questo fìsico, abbia preso per base del suo 
calcolo, la ipotesi dei due fluidi, già proposta da Dufay, sviluppata da Symmer, 
e comunemente oggi seguita, nella spiegazione dei fenomeni elettrici. Questa 
Per una sorgente debole, come sarebbe quella elettrica dell'atmosfera, per la quale con- 
viene l’uso del condensatore, non è applicabile la indicala determinazione del potere con- 
densante, dipendente dall'aumentare la densità della sorgente medesima, per giungere alla 
carica limite, perchè questo aumento non può conseguirsi, ovvero perchè la dispersione, in 
questo caso non può verificarsi. 
(1) Abbiamo dimostrato in una nota (§. 9) questa proposizione. « Cangiando la carica f 
dell’ inducente in fi , le diverse accumulazioni elettriche, sopra un elemento superficiale qua- 
lunque, tanto dell’ inducente, quanto dell’ indotto, cangerauno in quel medesimo rapporto, nel 
quale hanno cangiatole cariche dell’ inducente, od anche quelle dell’ indotto. Riflettendo che 
la carica elettrica di un dato punto, in qualunque corpo, é proporzionale alla densità, o ten- 
sione del punto stesso, discende chiaramente che nella riferita proposizione, già da noi dimo- 
strata, è incluso anche l’asserto cui si riferisce questa nota, il quale asserto anch’esso perciò 
viene dimostrato, mediante il principio, che cioè: dev’essere unica la elettrica distribuzione 
di equilibrio sopra un conduttore. 
