Quando noi osserviamo 1’ immersione di un satellite di Giove nell’ om- 
bra, non si può mai indicare 1’ istante preciso in cui questo satellite è to- 
talmente privato della luce solare, ma solamente 1’ istante nel quale il satel- 
lite è abbastanza immerso nell’ ombra per diventare invisibile al cannocchiale 
col quale si osserva: Di qui succede che la stessa immersione, osservata da 
varii osservatori con cannocchiali di forza ottica differente, comparisce più pre- 
sto nei cannocchiali più deboli. 
Che anzi, se noi immaginiamo che la stessa immersione venga osservata 
con cannocchiali di egual forza da due osservatori posti a differenti distanze 
da Giove, 1’ osservatore più vicino continuerà a vedere il satellite più adden- 
trato nell’ombra, che non l’osservatore più lontano; e quindi oltre al ritardo do- 
vuto alla differenza di distanza bisognerà tenere conto dell’ intervallo com- 
preso fra le due diverse fasi osservate dai due osservatori. 
Chiamata A la distanza dell’ osservatore più lontano , a quella del più 
vicino, ed x il numero dei secondi impiegati dalla luce a percorrere 1’ unità 
di spazio , e contando il tempo dall’ istante in cui il satellite tocca il limite 
della penombra, supponiamo che l’osservatore lontano cessi di vedere il satel- 
lite, quando è immerso nell’ ombra ad una certa profondità, per raggiungere 
la quale si richiegga il tempo t. Ciò posto è evidente che per esso il mo- 
mento dell’ immersione sarà dato da 
t -h Ax . 
Invece il secondo osservatore potrà vedere per la sua vicinanza il satel- 
lite ad una maggiore profondità nell’ombra, e così per raggiungere questa si 
richiederà un tempo maggiore di t, e che chiameremo t -+- d ; e quindi esso 
osserverà 1’ immersione al tempo 
t -+- d -+- ax . 
Perciò fra le due osservazioni passerà 1’ intervallo 
a? ( A — a) — d = K 
essendo K una quantità data dall* osservazione. 
Di qui cavando il valore di x abbiamo 
K-hd 
Che se teniamo conto soltanto delle distanze, senza avere riguardo all* inter- 
