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Sia dunque AB la camera superiore del tubo e C la sua sezione , T la 
sezione del tubo , e M la sezione piena del manicotto cioè la 
sua sezione anulare. Supporremo il barometro equilibrato pel 
proprio sistema galleggiante soltanto , o sospeso a una carru- 
cola circolare o a una leva a braccia eguali con contrapeso, ma 
in equilibrio indifferente ; talmente che nessun’altra causa possa 
ristabilire il suo equilibrio fuorché la maggiore o minore immer- 
sione del manicotto nel mercurio. 
Quando viene a variare la pressione atmosferica di una 
quantità h , il volume di mercurio che passa dalla vaschetta 
nel tubo è espresso da C h , e il suo peso da C/is essendo s il 
peso specifico del mercurio. Per questo peso aggiunto, il tubo 
si deprime nella vaschetta di una quantità x, e un nuovo volume 
di mercurio entra nella camera : questo sarà espresso per la 
sezione della camera meno quella del tubo, poiché la porzione 
corrispondente al vuoto interno di questo era già sospesa dianzi; 
quindi il nuovo volume addizionale sarà (C — T)# , e il peso 
totale aggiunto 
C lis -+- (C — T)xs .... (m) . 
D 
In questa discesa il manicotto si deprime fino a tanto che il peso 
perduto dal suo volume addizionale immerso sia eguale al peso 
del volume del mercurio entrato nella camera; e quando i pesi 
saranno eguali, l’equilibrio sarà ristabilito. Sia y V immersione del manicotto, 
questo volume sarà Mi/, e il peso M ys: quindi l’equazione di equilibrio sarà 
C/i-t- (C — T> = M y . 
Ma è evidente che y = x poiché la quantità x misura l’abbassamento del tubo 
rapporto alla prima posizione, che è uguale precisamente alla quantità y di cui 
si è immerso il manicotto. 
Quindi l’equazione di equilibrio diventa 
C/i -+- Cx — Hx s= M# . . . . (n) . 
Dico inoltre che in questo trasporto del mercurio dalla vaschetta nel tubo, il 
livello nella vaschetta rimane costante. Infatti quanto è il volume del mer- 
