che il coefficiente 
R 2 
R' 2 — R 2 
non può superare lo. Nel barometro di Parigi esso 
è =2 , e in pratica può essere al più 3 o 4. Il valore 2 del coefficiente è 
stato dedotto non dalle misure che sono difficili a prendersi, ma dal moto stesso 
osservato nel tubo. Questo è ingrandito poi tre volte nel quadro. 
È facile dimostrare che lo stesso rapporto esiste per un altro peso addi- 
zionale qualunque, che venga attaccato al tubo diverso da aumento di pressione 
atmosferica. Infatti sia n questo peso addizionale: sarà sempre lecito esprimerlo 
per un cilindro di mercurio di base C e di altezza g. Questo peso farà scendere 
il tubo di k millimetri, e ragionando come dianzi si arriverà all’equazione 
gC -+.fc(C— T) =Mfc , 
k « c 
(M -+- T) — C ’ 
Se il barometro fosse sospeso a leva di braccia ineguali si dovranno aggiun- 
gere rispettivamente i termini dovuti a questa condizione. Nelle memorie del- 
1’ Accademia de’ Nuovi Lincei (del 1857 , sessione III del 1 febraio) ho dato 
l’equazioue risoluta, ma che in pratica riesce poco utile. 
II. 
Veniamo ora ad esaminare l’ influenza della temperatura nel prefato barome- 
tro. Ma per maggior chiarezza supponiamo un tubo semplicemente cilindrico attac- 
cato ad una stadera qualunque e ben equilibrato, e cerchiamo qualimodificazioni 
accadano nell’ equilibrio di questo sistema così semplificato per cambiamento 
di temperatura. Se il tubo resta invariabile nelle dimensioni del suo diame- 
tro, è evidente che l’ influenza della temperatura sulla canna sarà nulla: poiché 
variando la temperatura crescerà bensì il livello del mercurio nel tubo ma non, 
varierà il suo peso assoluto. Quindi sarebbe erroneo applicare a questo barometro 
la correzione del barometro ordinario. In questo la pressione si deduce dal vo- 
lume, e però è necessario fare la riduzione col coefficiente cubico del mercurio, 
come si usa effettivamente, trascurando la minima dilatazione del vetro. 
Ma nel caso nostro il tubo essendo di ferro , si dilata sensibilmente , e 
perciò è come se alla stadera si attaccasse un tubo più largo. Sia f il coeffi- 
ciente di dilatazione del ferro, il raggio crescerà di fr. Ma avendosi il vuoto 
in alto non dovrà tenersi conto della dilatazione in altezza, ma solo della se- 
zione. Quindi sarà l’aumento n(r -+- fr) 2 — rcr 2 = 27 rr 2 /’ , trascurando le quan- 
