Ueber Daubrees Experiment etc. 
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Für den Fall des Kontakts von Wasser mit vielen Substanzen 
ist a =' 0 0 und die Gleichung 1 reduziert sich auf die Form : 
Für Wasser von 18°, h und r ausgedrückt in Zentimetern 1 , 
hat k den Wert 0,00204 und o , die Oberflächenspannung in Dynen 
pro cm ist 74. Der Wert der direkten Entwicklung dieser Formel 
auf Grund des Druckunterschiedes an der Trennungsfläche ist wohl 
hervorzuheben, da wir damit einen klareren Einblick in die kom- 
plizierteren Probleme der Kapillarität erreichen 2 . 
Von diesem Standpunkt aus sind einige Schlußfolgerungen 
unmittelbar einleuchtend. Wir wollen sie hier aufzählen , da sie 
offenbar nicht immer denen klar gewesen sind, die die Kapillar- 
wirkungen zur Erklärung geologischer Vorgänge herangezogen 
haben. 
(A) . Da ein Druckunterschied nur an der Trennungs- 
fläche stattfindet, so kann eine Flüssigkeitssäule (z. B. wie in 
Fig. 2) nur hochgehalten werden , wenn sich die freie Ober- 
fläche der Flüssigkeit innerhalb des Kapillarrohres 
befindet; im Falle eines porösen Stoffes daher nur, wenn die 
Trennungsflächen innerhalb der Poren liegen 3 . 
(B) . Wenn sich Gleichgewicht eingestellt hat, hängt die er- 
reichte Höhe der Flüssigkeit nur von dem Lumen des Rohres an 
der Trennungsfläche ab (da damit die Krümmung derselben bestimmt 
ist) und von nichts anderem , wie auch die Größe und Gestalt 
des übrigen Rohres sonst sein mag. Hieraus folgt jedoch keines- 
wegs , daß die Flüssigkeit in einem Material mit Poren von un- 
regelmäßig wechselndem Durchmesser zu einer Höhe ansteigt, die 
1 Sind h und r in Millimetern ausgedrückt, so muß die Konstante k 
nicht zehnmal, sondern hundertmal so groß genommen werden. 
2 Beiläufig sei bemerkt , daß nach derselben Überlegung der Druck 
innerhalb eines kleinen Wassertropfens größer ist als der Außendruck : 
das Wasser steht also unter einem größeren Druck, als sein Dampfdruck 
beträgt. Durch diese Druck Verhältnisse — den „ungleichmäßigen“ Druck — 
steigt dann der Dampfdruck der Flüssigkeit ; folglich ist der Dampfdruck 
eines Tropfens um so größer, je kleiner der Krümmungsradius seiner 
Oberfläche — eine bekannte Schlußfolgerung, die für eine ganze An- 
zahl von Erscheinungen von außerordentlicher Wichtigkeit ist. Aut voll- 
kommen analoge Weise ergibt sich der mit der gekrümmten Oberfläche 
im Gleichgewicht stehende Dampfdruck der Flüssigkeit in einer Kapillare 
geringer als der gewöhnliche Dampfdruck, und diese Dampfdruckerniedri- 
gung ist um so größer, je kleiner der Durchmesser des Rohres. Ähnlich 
kann man (wenn es erlaubt ist, von einer Oberflächenspannung fester 
Körper zu reden) die Tatsache herleiten, daß die Löslichkeit einer Sub- 
stanz mit Abnahme der Korngröße wächst. 
3 Das schließt natürlich den Fall ein , daß die Flüssigkeit in den 
Poren praktisch bis an die äußere Oberfläche des festen Stoffes reicht. 
