J. Johnston und H. Adams. 
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der an der Oberfläche des Fragments der betreffenden Substanz 
beobachteten Porenweite entspricht. 
(C) . Nehmen wir ein offenes Rohr, kürzer als der kapillaren 
Steighöhe des Wassers entspricht, das mit Wasser gefüllt und so 
angebracht ist, daß sein unteres Ende unter eine Quecksilber- 
oberfläche taucht. Die Krümmung der freien Wasseroberfläche 
genügt gerade , die vorhandene Wassersäule obenzuhalten , aber 
wenn oben Wasser entweicht (durch Verdampfung oder auf andere 
Weise), wird die Krümmung stärker und infolgedessen das Queck- 
silber in das Rohr hineingezogen. Dies dauert so lange, bis sie 
halbkugelig ist, wenn sie eine Säule von Quecksilber und Wasser 
hält, im Gewicht gleich einer (viel längeren) Säule von Wasser 
allein . deren Länge diese Krümmung entspricht. Das ist im 
wesentlichen das Atmometer, der einzige Unterschied ist der, daß 
im letzteren Falle eine sehr große Anzahl von Poren vorhanden 
sind; wir sehen ferner, daß die Höhe, die dem Gleichgewicht ent- 
spricht, durch die Weite der größten Poren des Stoffes an der 
Trennungsfläche bestimmt wird. 
(D) . Die Druckdiskontinuität an der Trennungsfläche, die wir 
als eine Druckäußerung der Obeiflächenhaut des Wassers im Be- 
streben sich zu kontrahieren ansehen können, ist genau von dem 
gleichen Betrage, ob sie sich bemerkbar macht (a) durch das 
Obenhalten der Flüssigkeitssäule ; (b) durch die Kompression der 
Luft in einem an einem Ende geschlossenen, in Wasser unter- 
getauchten Rohr; (c) in Form des Druckes, der nötig ist, um Luft 
durch eine ursprünglich mit Wasser gefüllte Kapillare hinein- 
zutreiben L 
(E) . Die kapillare Steighöhe wird beeinflußt durch die Ände- 
rung solcher Faktoren, von denen der Randwinkel die Dichte und 
die Oberflächenspannung der Flüssigkeit abhängig sind. Die Ände- 
rungen des Randwinkels und der Dichte können für unsere Zwecke 
vollständig außer acht gelassen werden. Hinsichtlich des Einflusses 
der Temperatur auf die Oberflächenspannung des Wassers zeigen 
alle Untersuchungen übereinstimmend , daß diese mit steigender 
Temperatur regelmäßig abnimmt, bei der kritischen Temperatur, 
wo es keine Trennungsfläche mehr gibt, = 0 wird. Die Gleichung 
1 Versuche dieser Art wurden angestellt von Barus (Am. J. Sc. 48. 
1894. 552). Bechhold (Z. f. physik. Chem. 67. 1908. 328) und von Bigelow 
und Barte ll (J. Am. Chem. Soc. 31. 1909. 1194). Die Formel, die den 
erforderlichen Druck (P in Atm.) und den Porendu' chmesser (D in mm) 
verknüpft, ist P 0,00304/D (für Zimmertemperatur); sie ist leicht ab- 
zuleiten aus Formel (3). Bechhold’s berechnete Porendurchmesser sind 
zehnmal zu klein, worauf Bigelow und Bartell aufmerksam machten. 
Der Druck P ist natürlich nicht derselbe, der nötig ist, das Wasser durch 
das Kapillarrohr zu treiben: in letzterem Fall brauchen wir nicht not- 
wendig eine freie Oberfläche innerhalb des Rohres zu haben. 
