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J. Johnston und H. Adams, 
sehr unvollkommenen. Daten schließen kann), 2. von 1°C pro 1 m, 
was dem höchst möglichen Gradienten , selbst in der Nähe von 
Vulkanherden, entsprechen dürfte. Bei dieser Berechnung haben 
wir die Änderung der Oberflächenspannung (<y) mit der Temperatur 
in Rechnung gezogen , dagegen den ^unbekannten) Einfluß des 
Druckes nicht berücksichtigt; wir sehen also ab von dem Einfluß 
von Temperatur und Druck (a) auf den Randwinkel a, (b) auf 
die Dichte des Wassers, der als Faktor erscheint 1. in dem zu 
jeder Temperatur gehörenden Wert von k und 2. in der Berech- 
nung des hydrostatischen Druckes. Bei der Berechnung des Druckes 
der überlagernden Gesteinsschichten wurde eine mittlere Dichte 
von 2,7 angenommen. Die in Tabelle II gegebenen Werte sind 
deshalb nur Näherungswerte, aber nichtsdestoweniger für den vor- 
liegenden Zweck hinreichend genau. Wir können von solchen 
Zahlen als Grundlage geologischer Spekulation im Hinblick auf 
die Möglichkeit des Eindringens von Wasser in die tiefgelegenen 
Gesteinsschichten nur Gebraucli machen , wenn folgende beide 
einschränkende Bedingungen vorausgesetzt werden : 1 . daß in den 
fraglichen Tiefen Poren existieren, 2. daß die Gesteinsmassen in 
der Umgebung der Porenöffnung unter einem geringeren Drucke 
stehen , als der auf das Wasser wirkende Druck beträgt. Mit 
letzterer Bedingung dürfte die Annahme übereinstimmen, daß, aus- 
genommen die Fälle, in denen die kapillaren Drucke relativ groß 
sind (d. h. in geringen Tiefen mit sehr feinen Poren) , die frag- 
lichen Gesteinsmassen oder Magmen in einer Art von Hohlräumen 
gelegen sind, deren Wandungen sie von dem vollen Druck des 
Gewichtes der überlagernden Schichten entlasten. 
Aus nachstehender Tabelle ist ersichtlich, daß der erreichbare 
Kapillaritätsdruck unbedeutend ist im Vergleich zum hydrosta- 
tischen Druck, außer wenn die Poren sehr fein sind. Für jede 
Porenweite gibt es eine bestimmte Tiefe, oberhalb deren der hydro- 
statische und der Kapillaritätsdruck zusammengenommen den Ge- 
birgsdruck übertrifft und unterhalb deren der Gebirgsdruck (in 
voller Wirksamkeit genommen) überwiegt. So liegt z. B. bei einem 
Porendurchmesser von 0,01 /ti und dem normalen Temperatur- 
gradienten die Tiefe, bei der sich beide Drucke das Gleichgewicht 
halten, etwa bei 1600 m, und diese Tiefe ändert sich im umge- 
kehrten Verhältnis wie der Porendurchmesser k 
Es ist daher klar, daß die Kapillarität eine untergeordnete 
Rolle spielt, außer wenn die Poren sehr klein sind; bei solcher 
Wiuzigkeit der Poren entsteht die Frage, welche Wassermasse 
tatsächlich hindurchfließen kann. Diese Menge läßt sich berechnen 
mit der bekannten PoiSEuinnE’schen Formel, nach der die durch- 
fließende Menge berechnet werden kann , wenn der Radius des 
1 Zum wenigsten gilt dies mit genügender Annäherung für den vor- 
liegenden Zweck. 
