Ueber die Doppelsalze isomorpher Salzpaare. f)^l 
auf dasselbe lieranskommt , mit einer beliebigen , jedoch gleichen 
Anzahl Wassermoleciile versehen. 
Die Punkte A und. B bezeichnen dann die reinen vSalze und 
der Punkt C (x = |) das Doppelsalz A . B. Die Curve DE 
stellt die an der Componente A bei steigendem Zusatz von B ge- 
sättigten Lösungen vor , F G die an B gesättigten Lösungen bei 
wachsendem Gehalt derselben am Salz A, EF die an Doppel- 
salz gesättigten Lösungen, während die Punkte E und F die an 
Doppelsalz und Salz A resp. B gleichzeitig gesättigten Lösungen 
repräsentiren.' Die ganze Figur bezieht sich auf eine beliebige 
aber constante Temperatur, ebenso auf einen constanten äusseren 
Druck. 
Die Figur zeigt zugleich, dass das Doppelsalz im angenommenen 
Fall in Berührung mit einer Lösung von derselben Concentration, 
etwa c, nicht existenzfähig ist, wie z. B. das Seignettesalz ober- 
halb 41^ (vergl. van’t Hoff 1. c. p. 93). 
Punkte in den schrafürten Feldern des Diagrammes stellen 
heterogene Systeme vor, deren Phasen durch die Endpunkte der 
durch den betreffenden Punkt gezogenen Geraden gegeben sind. 
Der Punkt P bedeutet z. B. ein System aus Krystallen B und 
gesättigter Lösung c. 
Was die gegenseitige Richtung der Lösungscurven anlangt, 
so gilt für dieselbe eine Regel , welche der von Tammann ^ und 
Roozeboom ^ für die Richtung der Gleichgewichtscurven (p, T) um 
einen Tripelpunkt vollkommen analog ist: Die Verlängerung einer 
Lösungscurve über ihren Schnittpunkt mit einer anderen Lösungs- 
curve hinaus muss in ein Gebiet fallen, wo die erste Lösung instabil 
wird. So kann der vorhin erwähnte Punkt P auf der Verlängerung 
der Curve EF liegen. Solange das durch diesen Punkt vor- 
gestellte System homogen bleibt, ist es als am Salz B übersättigte 
Lösung anzusprechen ; diese Lösung ist aber weniger stabil , als 
das durch denselben Punkt repräsentirte System B -|- c. 
Zeigen die Salze A und B in beschränktem Maasse isomorphe 
Mischbarkeit, wie die Componenten des Doppelsalzes HgJg • 2AgJ 
unterhalb 157^, so werden die Reihen der Mischkrystalle etwa durch 
die Geraden A a und b B in Fig. 3 vorgestellt. Die Geraden in 
den Feldern AaED und Bb F G. verbinden nun die Mischkrystalle 
mit ihren gesättigten Lösungen, und die Lösungen E und F sind 
am Doppelsalz und den Grenzmischkrystallen a resp. b gesättigt. 
Sind schliesslich die Componenten des Doppelsalzes in allen 
Verhältnissen isomorph mischbar, so schliessen sich die Lücken a C 
^ G. Tammann, Über Tripelpunkte. Ann. d. Phys. 4. Folge. 6. 65 
—73. (1901.) ^ 
^ H. W. Bakhuis Roozeboom, Die heterogenen Gleichgewichte vom 
Standpunkt der Phasenlehre, p. 96. Braunschweig 1901. 
