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augmenter la température du milieu, et l’élever de t { à / 2 ; 
auquel cas la nouvelle sensation sera exprimée par s = log| ? > 
sensation qui à son tour ne tarde pas à s’affaiblir et devient nulle 
quand t { — f 2 . 
Si maintenant que c est égal à t 2 , nous faisons l’opération in- 
verse, si nous refroidissons le milieu de température f 2 jusqu’à 
la température t A , nous aurons un phénomène nouveau ; la sensa- 
sion aura pour valeur s = log| i ? quantité négative, signifiant 
évidemment la sensation de froid que l’on éprouve on pareil cas. 
Cette sensation ne tarde pas, elle aussi, à s’émousser, et elle 
devient nulle quand la température du corps est devenue égale 
à f 4 . Une nouvelle sensation de froid se produira, quand la tempé- 
rature t { du milieu s’abaissera jusqu’à c, et elle s’évanouira à son 
tour quand le corps lui-même aura atteint cette même tempéra- 
ture c. On peut maintenant continuer à produire des phénomènes 
analogues en descendant au-dessous de c; et, en retour, remonter 
vers la température c en provoquant des sensations de chaleur. 
Jusqu’ici toutes les déductions sont parfaitement rationnelles. 
Restent les quantités m et surtout Le corps a, comme nous 
venons de le voir, la propriété de se mettre en équilibre avec la 
température du milieu ambiant; il a , en d’autre termes, une cer- 
taine flexibilité, une certaine faculté d’accommodation. Cette faculté 
n’est pas illimitée : le chaud ou le froid peut être assez consi- 
dérable pour que la sensibilité en soit détruite, pour que le 
corps soit, en un mot, désorganisé. Cette faculté s’exerce donc entre 
une température inférieure h et une température supérieure H; et 
elle est au repos, elle n’est pas sollicitée quand la température est 
moyenne entre h et H, soit — ^ H , ce qui correspond évidemment 
à la température normale de la peau, à c. Quand, par suite de l’in- 
fluence du milieu, c a augmenté ou diminué, il y a tension , comme 
quand une corde de violon est écartée de sa position naturelle. 
Ainsi, lorsque c est devenu t, le corps perd une certaine partie de la 
faculté qu'il avait de s’accommoder à la chaleur, puisque le champ 
entre t et H est plus étroit que celui entre c et H, et, par suite, 
un nouveau surcroît de chaleur lui serait plus pénible; il tend, 
en un mot, à revenir à sa chaleur normale. Cette tension peut 
