des Schmelzpunktes durch einseitigen Zug oder Druck. 
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Die weitere Behandlung der Gleichungen führen wir nur 
aus unter der Voraussetzung, daß die Dicke der abschmelzenden 
Schichte klein sei gegen die ursprünglichen Dimensionen des Prismas. 
Dann ergibt sich: 
v' = v — 2 a (b + c) cf, 
oder, wenn wir die freie Oberfläche des Prismas in seiner ur- 
sprünglichen Gestalt mit 0 bezeichnen, 
V = V — 0 cf. 
Setzen wir diesen Wert ein in Gleichung 2, so ergibt sich: 
S Q v , 9 - -f w » 9 - 
e(Q + s*) ’ 
q . v ist das ursprüngliche Gewicht des Eisprismas, das mit m 
bezeichnet werden möge. Wir erhalten dann : 
0 <f = 
oder 
ms + — 
V m 
Q (Q + s #) 
w 
4 . 
s + 
0 * Q + s , 9 - 
Setzen wir hier für fr seinen Wert aus Gleichung 1, so folgt 
o. 
cf 
s+- 
Zt 2 . 
Q + s, 9 - 0 
Nun ist Q = 80, s = 1/2; da die Temperaturerniedrigung fr 
sehr klein ist, so können wir s gegen Q vernachlässigen und er- 
halten dann, wenn wir gleichzeitig für a seinen Wert einsetzen : 
4,5 x 10 
c _v 
0 
s + 
m 
Z t 
Wir wollen nun den Fall betrachten, daß das Eisprisma die 
Gestalt eines Würfels mit der Kantenlänge a besitzt. Dann ist: 
v/O = a /4 
und 
d 
6 . 
1,1-2 X 1° — 6 1 ) V- 
Der Ausdruck w/m + 1/2 würde einen größeren Wert nur 
erreichen , wenn die Masse des Eises sehr klein wäre gegen die 
des flüssigen Wassers. Schließen wir diesen Fall aus, so würde 
d/a noch immer klein sein, selbst wenn der Druck Z t auf 100 kg-Gew. 
pro qcm stiege. Setzen wir dies voraus, so können wir nun den 
Wert von d einsetzen in Gleichung 3 ; diese kommt für kleine 
Werte von d auf die Form : 
Z t 
b-fc 
b c 
