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P. Niggli. 
(gleichwie der Dampf) immer ärmer an B wird. Aus dem mit 
Dampf koexistierenden Schmelzfluß entsteht somit durch Abkühlung 
und Abscheidung von [B] eine äußerst leicht bewegliche, fluide, 
gasförmige Lösung und daraus weiterhin eine an B wenig reiche 
flüssige Lösung , neben fast ausschließlich aus A bestehendem 
Dampf. 
Die PX-Projektion des zweiten T3 r pus ist aus Fig. 4 er- 
sichtlich. 
Den experimentell zu erwartenden Daten ist auch im Größen- 
verhältnis der einzelnen Kurven Rechnung getragen. So ist dem 
Umstande Ausdruck verschafft, daß der mit den Schmelzlösungen 
koexistierende Dampf stets viel reicher an A sein wird. Wieder 
wird wie bei Fig. 3 das Diagramm in zwei Teile zerlegt. Den 
Punkten p und q kommt die gleiche Bedeutung zu wie dort. Die 
drei Isothermen (gestrichelte Kurven) sind nach den eingehenden 
Erläuterungen zu Fig. 2 leicht verständlich. 
Der kritische Druck von A wird bei Zusatz von B zum 
mindesten anfänglich sehr stark zunehmen, so daß der Punkt q 
bei hohen Drucken liegt. 
Während wir bis jetzt stets Projektionen besprochen, wobei 
die Kurven nicht nur Funktionen von zwei der drei (P T X) ver- 
änderlichen Parameter sind, sondern von allen dreien, müssen wir 
jetzt noch einige Vertikalschnitte durch die Raumfigur erklären. 
Wir fragen uns , wie sich ein derartiges binäres Systems beim 
Ab kühlen unter konstantem Druck verhält. Ist der Druck 
größer als der maximale Druck der kritischen Kurve , so sind 
die Erscheinungen normal. Aus einem Schmelzfluß mit wenig 
