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H. Rose, 
Tabelle 1 . Dispersion 
Licht- 
quelle 
Wellenlänge 
in fifx 
Barometer- 
stand in mm 
Tem- 
peratur 
Halber Ablenkungs- 
winkel des 
ordentlichen Strahles 
Sonne 
589,3 
747,0 
21,0 

7) 
598.5 
747,2 
19,5 
16° 48' 0" 
Hg 
607,5 
746,3 
22,0 
16 36 22 
Hg 
612,7 
746,6 
21,2 
16 31 52 
Hg 
623,9 
747,0 
20,5 
16 23 53 
Hg 
672,0 
747,1 
20,2 
15 57 31 
Hg 
690,7 
747,2 
19,5 
15 49 4 
Sonne 
718,8 
746,5 
20,0 
15 38 18 
7i 
762,0 
749,1 
18,5 
15 25 31 
Die Dispersion der meisten, im sichtbaren Gebiet des Spek- 
trums durchsichtigen Substanzen kann man, wie F. F. Martens 1 
nachgewiesen hat, mit Hilfe der KETTELER-HELMHOLTz’schen Dis- 
persionsformel unter der Annahme von nur einer Eigenschwingung 
im kurzwelligen Gebiete des Spektrums mit hinreichender Genauig- 
keit darstellen. In der Tat stellte auch, wie ich früher zeigen 
konnte, die genannte Formel die Dispersion des Zinnobers mit 
der damals erreichten Genauigkeit der Beobachtungen dar. Es 
fragte sich nun, ob die Formel auch noch den jetzt genauer fest- 
gestellten Verlauf der Dispersion hinreichend genau wiedergibt. 
Um diese Frage zu beantworten, mußten die Konstanten m, nF 
und /' der KETTELER-HELMHOLTz’schen Dispersionsformel: 
1 . 
n" = m -f- 
r — k* 
von neuem berechnet werden. Dazu dienten folgende zusammen- 
gehörigen Werte von Wellenlängen / und Brechungsexponenten n: 
2 = 0,5985 n, = 2,90510 
X 2 = 0,6720 
= 0,7620 
n 2 = 2,81429 
n 8 = 2,75642 
Die Einführung dieser Werte in die Gig. (1.) und die Auflösung 
der dadurch erhaltenen 3 Gleichungen lieferten nachstehende Kon- 
stanten : 
X‘ = 0,42034, m = 5,33965, m / = 1,570858. 
Demnach lautet die Dispersionsformel für den ordentlichen Strahl 
des Zinnobers: 
n . _ 5 33965 | 1,570858 Ä 2 
n _5,rfd%o+ _ 0,176685 ' 
1 F. F. Martens, Drude’s Annalen. 6. p. 611. 1901. 8. p. 459. 1902. 
Winckelmann’s Handbuch d. Physik. 6. p. 618. 1906. 
