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M. Berek, Die Dispersion 
Tabelle 1. 
Dispersion der Polarisationsrichtungen auf 111 des Gipses 
von Friedrichsroda. 
Wellenlänge des 
Lichts in /uu 
Wirksamer Spek- j 
tralbereich in fifj. \ 
Temperatur t in 0 C 
Einstellung 
Wahrscheinlicher 
Fehler einer Ein- 
stellung 
Anzahl der Ein- 
stellungen in jedem 
Quadranten 
Wahrscheinlicher 
Fehler des Mittel- 
wertes 
1 
iS O 
bfl° 
£ o 
^ <M 
o 
■s II 
.5 43 
1 
Dispersion bezogen 
auf D (589 ju/u) 
420 
3 
20,6 
n° 12,8' 
+ 5,5' 
8 
± 1,0' 
n°12,8‘ 
— 13,9, 
500 
1 
20,4 
20,1 
B4 
4 
0,4 
20,6 
— 6.1 
589 
1 
20,9 
27,5 
1,4 
4 
0.4 
26,7 
0 
606 
1 
20,9 
29,0 
0,8 
4 
0,2 
28,2 
+ 1,6 
622 
2 
, 20,9 
30,4 
2,0 
4 
0,5 
29,6 
+ 2,9 
704 
6 
! 21,4 
34,8 
4,7 
8 
0,8 
32,6 
+ 0,9 
meßbare Abhängigkeit des Azimuts der Einstellungen vom Gang- 
unterschied bei Benutzung der Halbschattenvorrichtung nicht ein- 
treten konnte. 
Für den Winkel (p , den die Polarisationsebene ^ der 
schnelleren Welle auf 111 mit der Kante 111 : 010 bildet, fand ich: 
wahrscheinlicher Fehler 
l t tp des Mittelwertes 
606 w 19,8° C 74° 48,8' + 2,5' 
desgl. 23,5° 74° 38,9' + 2,4' 
Daraus folgt für den Temperaturkoeffizienten der Polarisations- 
richtungen auf 111: 
Wenn man mit Hilfe der Gleichungen, die ich an anderer 
Stelle entwickelt habe 1 , JcpjJt aus der entsprechenden Größe 
z7(^/z/t für 010 berechnet, so ergibt sich, daß der Temperatur- 
koeffizient auf 111 um sehr nahe 1 / 3 größer ist als auf 010 und 
das entgegengesetzte Vorzeichen hat. Demnach wird: 
= 2 , 0 ' + 1 , 0 '. 
n 1 — ’ 
Das ist in der Tat innerhalb der Fehlergrenzen derselbe 
Betrag, wie er früher von mir direkt durch Messungen auf 010 
bestimmt wurde. 
M. Berek, N. Jahrb. f. Min. etc. 1913. Beil.-Bd. XXXV. Heft 1. 
