744 M. Berek, Die Dispersion der Polarisationsrichtungen etc. 
1° kleiner. Dieser Betrag übersteigt aber schon erheblich die 
Fehlergrenze der berechneten V- Werte. Denn aus der Fehler- 
rechnung folgt, daß einem wahrscheinlichen Fehler von 
1' | in x ein wahrscheinlicher Fehler von j 0,5' in V, 
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r n ( P » d n » ' i U® I » j> 
entspricht. Aus den für x, cp und cp angegebenen Fehlergrenzen 
erhält man für den wahrscheinlichen Fehler des Wertes V 
für die D-Linie somit nur +8'. 
Aus dem Bisherigen geht hervor, daß die Unstimmigkeit in 
den Werten für cp und V nur durch einen methodischen 
Beobacht ungs feil ler des Winkels cp auf 111 verursacht sein 
kann. Daß die parallel 111 geschnittene Platte hinreichend plan- 
parallel war, ergab sich aus der spektralanalytischen Prüfung 
ihrer Interferenzfarbe im polarisierten Licht. Eine Drehung 
der Polarisationsebene des Lichts durch den Objektträger oder 
die Kristallflächen sowie eine Einwirkung etwaiger Oberflächen- 
schichten 1 ist gleichfalls ausgeschlossen, da nur im senkrecht ein- 
fallenden Licht beobachtet wurde. Was schließlich die durch den 
Öffnungswinkel der abbildenden Strahlen verursachte 
Ungenauigkeit betrifft, so habe ich schon früher gezeigt, daß 
auf 010 der hierdurch bedingte Einfluß auf das Messungsergebnis 
unmerklich klein ist 2 3 . Wenn die Normalen der auf die Spal- 
tungsplatte nach 010 auffallenden Wellen einen Kegel von 
2° Öffnung erfüllen, so liegen z. B. für die senkrecht zur Kante 1 11:010 
im Kristall verlaufenden Normalen die zugehörigen Polarisations- 
richtungen auf 010 in einem Bereich von nur 1", für die parallel 
zur Kante 111:010 im Kristall verlaufenden Wellennormalen in 
einem Bereich von nur 2". Ganz anders aber liegen in dieser 
Hinsicht die Verhältnisse für die parallel 111 geschnittene 
Platte. Wenn man hier den Winkel berechnet, in dessen Bereich 
die dem Öffnungswinkel des einfallenden Normalenkegels ent- 
sprechenden Polarisationsrichtungen liegen, so findet man z. B. 
für die senkrecht zur Kante 111:010 in der Platte verlaufenden 
Normalen und das Licht der D-Linie 24/, und parallel zu dieser 
Kante sogar 1°50 /3 . So erklärt sich, warum diese Platte 
während einer Drehung zwischen gekreuzten Polarisationsprismen 
auch im einfarbigen Licht nie so vollkommen dunkel wurde wie 
eine Spaltungsplatte nach 010, und warum der Eintritt" größter 
Dunkelheit stark mit geringen Verschiebungen des Auges in der 
1 J. Königsberger, Dies. Centralbl. 1908. p. 598. 
2 M. Berek, N. .Talirb. f. Min. etc. Beil.-Bd. XXXIII. 647. 1912. 
3 Die Berechnungen sind leicht mit Hilfe der in N. Jahrb. f. 
Min. etc. 1913. Beil.-Bd. XXXV. Heft 1 entwickelten Formeln auszuführen. 
