223 
er Tyngdekraften og m er Qviksolvets Taethed; antages frem- 
deles, at p er Taetheden af Luftarten i dot betragtede Oieblik 
af Bevaegelsen : saa har man : 
e = D(1 + s) (20) 
hvor s eller Fortaetningsgradon kan vaere positiv eller ncgativ. 
Naar Bevaegelsen foregaaer saa hurtigt, at ingen Varme bort- 
gaaer eller tilkommer under Bevaegelsen, og s kun er meget 
lille, da er som bekiendt: 
p — gmh (l + ys) (2i), 
idet y betegne Forholdet mellem den specifiske Varme ved con- 
stant Tryk og constant Volumen. Af Ligningen (21) folger: 
dp = gmh. y. ds. 
Ved at indsaette denne Vaerdi for dp, tilligemed Udtrykket for 
p, ifolge (20), i Ligningen (L7) erboldes: 
, gmh ds 
dq = V- Y\ 
D ' I + s ’ 
heraf finder man ved at integrere 
gmh 
q-q 0 = 
0 D 
• y log (l +s) 
( 22 ), 
idet man antager q = q 0 for s = o, og at log betegner den 
naluilige Logarithme. 
Da s stedse forudsaettes at vaerc meget lille, saa kan Lig- 
niugen (22) ogsaa udeu maerkelig Feil skrives : 
gmh 
q-qo 
r- s 
(23). 
Betegnes Temperaturen af Luftarten i dens Ligevaegtstilstand 
under Taetheden D ved T, og Temperaturen i det betragtede 
Oieblik af Bevaegelsen ved (T + ^), da har man som bekiendt: 
(T + 3) 
D f 1 -f «T 
gmh 1 + a 
p - — r 
(24). 
Indsaettes Vaerdierne for p og p ifolge (20) og (21) i Formlen 
(24), erholdes uden maerkelig Feil 
