MECANICA RACIONAL 
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No se debe olvidar que la espresion de As supone que se 
ban despreciado los infinitamente pequenos de orden superior 
a dt^. 
La velocidad absoluta v-\-dv del punto material en M' sera 
la resultante jeometrica de z/ i de Av\ i por consiguiente, tam- 
bien la cantidad de movimiento in (v-\-dv)di^\ punto material, en 
el momento t-\-dt, sera la resultante jeometrica de mv i de mAv^ 
o bien la resultante jeometrica de mv i de la impulsion elemen- 
tal Fdt. 
Este ultimo resultado ha sido ya establecido en el capitulo I. 
Sea {fi^. O un punto fijo i arbitrario; tracemos un vector 
ON igual a la cantidad de movimiento mv i, por el punto N, 
un vector NN' igual a la impulsion Fdt; el vector ON’ ^ resul- 
tante jeometrica de ON i NN' , representara la cantidad de 
movimiento m(v-\- dv) del punto material en el momento t -f dt. 
TRAYECTORIA I CURVA DE LAS FUERZAS 
Si, en los intervalos sucesivos e infinitamente proximos del 
tiempo, se repiten las mismas construcciones, se obtienen final- 
mente dos curvas: una, AB, es la trayectofia del punto material; 
la otra, CD^ es la curva de las fuerzas i el punto fijo O, es el 
polo de esta curva. 
A cada punto M de la trayectoria AB corresponde un punto 
N de la curva de las fuerzas CD i, a medida que M mueve 
sobre AB, iV se mueve sobre la curva CD; ademas la velocidad 
del punto N es, a cada momento, igual a la fuerza F. 
En efecto, el arco infinitamente pequeno descrito por N en 
el tiempo dt es, por construccion, igual a Fdt i tiene la misma 
direccion i sentido que la fuerza F, luego la velocidad del punto 
N es precisamente igual a F. 
Por otra parte, la cantidad infinitamente pequena de impul- 
sion que recibe el punto material durante el tiempo dt es igual 
al arco infinitamente pequeno correspondiente de la curva de 
las fuerzas, luego la cantidad total de impulsion que recibe el 
punto material durante un intervalo de tiempo dado, tiene la mis- 
ma medida que el arco correspondiente de la curva de las fuerzas^ 
