MECANICA RACIONAL 
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Es el caso, por ejemplo, en que la linea de accion de la fuer- 
za pasa siempre por un punto fijo, o bien queda siempre para- 
lela a una direccion fija. Eii estos dos casos la trayectoria del 
punto material es siempre plana. 
FUERZA TANJENCIAL I FUERZA CENTRIPETA 
Se sabe que, a cada momento se puede rcemplazar la fuer- 
za F por otras fuerzas simultaneas con la condicion que la re- 
sultants jeometrica de estas ultimas sea igual a F. 
Reemplacemos la fuerza por dos fuerzas simultaneas diri- 
jidas: una F^ segun la tanjente a la trayectoria; la otra F^ se- 
gun la normal principal, es decir, la normal situada en el piano 
osculador. La componente F^ se llama fuerza tanjencial i la 
componente fuerza centripeta. 
Estas dos componentes de la fuerza se relacionan de una 
manera mui sencilla con los elementos que definen el movi- 
miento del punto material. 
Escribamos, en efecto, que la cantidad de movimiento 
m(v-\-dv) es la resultante jeometrica de mv i de Fdt\ para esto 
consideremos el triangulo NON' (fig. 4 ); sean: de el angulo in- 
finitamente pequeno en 0 \ a 0. dngulo que forma la prolonga- 
cion de ON con NN'\ la proyeccion de ON' — m {y-\-dv) sobre 
una direccion cualquiera es igual a suma de las proyecciones 
sobre la misma direccion, de ON—mv i de NN’ — Fdt, 
Proyectemos sobre ON^ tendremos 
m (v + dv) cos de = mv + F dt cos a 
O simplemente, si se desprecian los infinitamente pequenos 
de orden superior a dt. 
mdv = Fdt cos n. 
Proyectemos ahora sobre una perpendicular cualquiera a 
ON, situada en el piano del triangulo NON' tendremos 
m (v ■\‘dv) sen de — Fdt sen « 
