MgcANICA BACIQNAL 
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resiiltante de traslaeion eg nula i el iistema de estos vectores es 
equivalente a un par unico. 
Se deduce de estos teoremas que, a un momento cualquiera, 
el gistema de vectores formado con las cantidades de naovi- 
miento absolutas de todos los puntos de un sistema material es 
equivalente: i.° a un vector R, aplicado en el centro de grave- 
dad, e igual a la cantidad de movimiento Mw de este punto; 
2,^ a un par equivalente al iistema de las cantidades de movi' 
miento relativas al rededor del centro de gravedad. 
Como el vector R es igual a Mw su direccion es a cada mo- 
mento tanjente a la trayectoria del centro de gravedad. 
MOVIMIENTO DEL CENTRO DE GRAVEDAD 
En las formulas (2) se pueden reemplazar los segundos miem- 
broB por Ry , ) si se derivan de nuevo estas ecuacio- 
nes, se obtendr^, segun (i) 
dP dt 
M 
M 
dR. 
dp dt 
d^^ _ dR, 
dP 
dt 
Estas ecuaciones espresan quc el centro de gravedad se mueve 
como un .punto material, de masa M igual a la masa total del 
sistema, i sometido a una fuerza igual a la resultante de trasla^ 
cion r de las fuerzas esteriores, 
Segun esto, si las fuerzas esteriores son nulas o se hacen 
equilibrio o son equivalentes a un par unico, el centro de gra- 
vedad tiene un movimiento recto i uniforme. 
Las fuerzas interiores no intervienen en estas formulas, luego 
ellas no tienen ningun efecto sobre el movimiento del centro 
de gravedad. Supongamos, por ejemplo, que el centro de gra- 
vedad de un sistema material esta en reposo i que las fuerzas 
esteriores son nulas o en equilibrio o equivalentes a un par 
unico, el centro gravedad permanecera jndefinidamente en 
