II Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion, 
37 
zienten 1 ) nx; letzterer soll jedoch stets klein im Vergleich zu 1 bleiben. 
Durch diese Beschränkung erreichen wir, daß wir von einer Reflexion an 
dem untersuchten Körper absehen können. 
Wir bezeichnen mit 
2tcc 
die Frequenz und nehmen an, daß unser Körper in der Umgebung der 
Frequenz v 0 einen isolierten Absorptionsstreifen besitze. Unsern Betrach- 
tungen soll ferner die gewöhnliche Drudesche Dispersionstheorie zugrunde 
liegen, in der, gerade für den vorliegenden Fall geeigneten, neuen Be- 
zeichnungsweise von Voigt 1 ). Charakteristisch ist dieser Theorie das durch 
Helmholtz rein formal eingeführte, der Geschwindigkeit proportionale 
Dämpfungsglied in der Schwingungsgleichung des Resonator-Elektrons: 
(1) x" + v'x' -j- v 0 2 x = ^ X ; 
0 
hier bezeichnet x eine der Elongationskomponenten des Elektrons, — 
seine spezifische Ladung, v 0 seine Eigenfrequenz, X die wirksame elek- 
trische Komponente des äußeren Feldes und V den a priori unbekannt 
gelassnen Dämpfungsfaktor. Infolgedessen wird unser Resultat formal un- 
geändert bleiben und seine Gültigkeit behalten, wenn man statt dieser 
Dämpfung mit Planck die rein elektromagnetisch begründete Strahlungs- 
dämpfung einführt, die bei periodischer Bewegung des Elektrons in erster 
Näherung seiner Geschwindigkeit proportional gesetzt werden kann 2 ). 
Schließlich umfaßt der Drudesche Ansatz (1) formal auch die Lorentzsche 
Theorie der Stöße 3 ), nach der die regelmäßigen Schwingungen des unge- 
dämpft mitschwingenden Elektrons durch Zusammenstöße von Zeit zu Zeit 
gestört werden; denn die Wirkung dieser Störung läßt sich nach Lorentz 
im Zeitmittel formal durch ein der ersten Ableitung x' proportionales Glied 
darstellen. Lediglich die Größe des Faktors V wird* für die eine oder 
andere Theorie entscheiden können. 
Auf Grund dieses Ansatzes sowie unter der Annahme eines isolierten 
mäßig starken Absorptionsstreifens erhält man die von Voigt 1. c. angegebnen 
einfachen Formeln (19 u. 29) für die Abhängigkeit der Größen n und nx 
von der Frequenz in der Umgebung der einzig als wirksam angenommnen 
Eigenfrequenz v 0 . Für uns wird lediglich die Funktion nx von Bedeutung 
sein, die in der Voigtschen Bezeichnung folgende Form hat: 
pv' v 
( 2 ) nx = r- j—r 5-y- 5^- . 
2n 0 (v 0 “ — v-) +v 2 v 2 
Bezeichnung liier wie stets i. f. ebenso wie bei Voigt, Magneto- u. Elektro- 
optik, Leipzig 1908. 
2) Vgl. M. Planck, Sitzgsber. d. Berl. Akad. 1902. S. 370.., 1903, S. 480. 
3 ) H.A. Lorentz, Absorption and Emission of spektral lines. Anist. Proc. 1905. 
