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Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 
Für sehr kleine Werte von r wird 
(8a) 
/D\ _ _ ^1 
<R)o - — - 2^- 
und für große Werte von r (etwa von r = 10 an) 
(8b) (R) = v = 
cc 
Die beiden andern Integrale der Gleichung (6) sind leicht zu be- 
rechnen, falls man 
v' * 2 <<( 4p. 2 
im betreffenden Integrationsintervall voraussetzt, also 
(9a, 6>»£ 
annimmt 1 * * ) (vgl. u.). 
Dann nämlich wird 
(9b) 1 = il = — S (i — e — Sei) + ]/■“$ (f|), 
wobei <j> die sog. Fehlerfunktion durch das Integral definiert ist 2 ). 
* ( u ,= 4/ e_ ’ 8 
0 
Ist speziell 
< 10a > ib « 1 ■ 
so wird 
dx . 
(10b) 1 = 11 = 4:. 
4o 
Die Bedingung (10a) oder die mit ihr identische Ungleichung 
45 2 » r-v' 2 
ist praktisch in vielen Fällen leicht erfüllbar 3 ), da erstens 4S 2 v' 2 bereits 
in Gl. (9a) vorausgesetzt ist und da zweitens r nach oben hin dadurch 
bereits beschränkt ist, daß eingangs der Maximalwert von nx als klein im 
Vergleich zu 1 vorausgesetzt wurde (,, mäßig starke Absorption“); denn es 
ist dadurch in erster Näherung: 
(111 P = Ü = A//, 
2 n 0 v 0 v' 2 1 v 0 4 k 1 
*) Da v' ein Maß für die Breite der Absorptionslinie einer unendlich dünnen 
absorbierenden Schicht ist (v' ist nämlich gleich dem Halbwertsintervall der 
Funktion nx; vgl. Voigt 1. c. S. 114 u. f.), so besagt die Bedingung 4<J2 ^ v' 2, 
daß das untersuchte Spektralgebiet wesentlich größer als die „Breite“ des Absorptions- 
streifens sein muß. 
2 ) Jahnke-Emde 1. c. S. 31. 
3 ) Nach oben hin ist 5 nur durch die Ungleichung ö 2 v 0 beschränkt, d. h. 
für rotes Licht muß 5, in Wellenlängen umgerechnet, klein sein i. Vgl. zu einem 
Bezirk von etwa 1000 gg. 
