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II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 
vorausgesetzt, also 
r // 4711 
X 
*0 
d. h. z. B. für rotes Licht (Xq = 6-10 5 cm) und 1 = 1 cm 
r <<C 2-10- . 
Deshalb sind die Integrale I und II nur als Korrektion für eine 
2. Annäherung anzusehen, in 1. Annäherung — d. h. für nicht zu große 
Werte von r — wird R' = A>2o = R gesetzt werden können. 
Faßt man die letzten Schlüsse zusammen, so kann man sagen: tür 
sehr kleine Werte von r wird 
tz r V tz p 1 
R'== A-2o = 
2n 0 c 
für mittlere Werte von r (r von der Größenordnung 1) 
R = tzvw'L e' 
und für große Werte von r , jedoch noch beschränkt durch die Be- 
dingung 
V 2 • i 
Ts* 
(12) 
R' =Y. 
= V, 
t: a 
tz r v 
a 
25 
rv * 
Js 
oder, wenn man das Korrektionsglied vernachlässigt, 
U2a) 
I n 0 c 
Man kann also sagen: Die Gesamtabsorption A ist bei kleinem r, d. h. 
im wesentlichen bei geringer Dichte der absorbierenden Zentren, der im 
absorbierenden Körper vorhandnen Gesamtzahl dieser Zentren proportional, 
aber von der Dämpfungskonstante v unabhängig. Bei großer Dichte der 
absorbierenden Zentren aber ist diese Absorption der Wurzel aus der Anzahl 
der Zentren und der Wurzel aus der Dämpfungskonstanten V proportional. 
§ 4. Zur Berechnung der zweiten Art von Absorption — der Linien- 
absorption Al — ist eine Voraussetzung über die Intensitätsverteilung 
der als Lichtquelle dienenden Spektrallinie nötig, d. h. über die Frequenz- 
abhängigkeit der Funktion (g a (v). Da nach der Definition der Linien- 
absorption (§ 3) die Lichtquelle mit dem absorbierenden Körper identisch 
sein soll, kommt ihr als Absorptionsvermögen dieselbe Funktion 31 (v) wie 
dem untersuchten absorbierenden Körper zu ; der Einfachheit halber wollen 
wir daher über die Funktion © a (v) die Annahme machen, daß sie dieselbe 
