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Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 
ist wie diejenige der Absorption 91 (v) des untersuchten Körpers; aus der 
Gleichung (3) aber folgt: 
(13) 
91 ( V ) = 1 — 
@d dv 
©adv 
= 1 — e 
- 2k 1 
wobei k durch die Gleichungen (4) definiert ist. Somit sagt unsre An- 
nahme über © a aus, daß 
( V-5 
©0 2 -v2)2 + v2V2 
sein soll, falls e einen von v unabhängigen Wert hat; für das folgende 
genügt es e als konstant im Bereiche v 0 — 6 bis v 0 -j- 0 anzusehen. — 
Es ist klar, daß die Bedingung (14) ohne weiteres erfüllt ist, wenn die 
Strahlung unsrer Lichtquelle als Temperaturstrahlung im üblichen 
Sinne des Wortes anzusehen ist; e wäre dann das Emissionsvermögen ') des 
schwarzen Körpers, der die gleiche Temperatur besäße, wie unsre Lichtquelle. 
Wenn wir ebenso wie oben an Stelle von v die Variable p. = v 0 — v 
einführen und die einfachere Schreibweise 2 kl an Stelle von a - — ~ — ; — 
4|r-f v' 
beibehalten, wird unter den gleichen Voraussetzungen wie oben 
-b 6 
— 6 
— ö 
/O— 
— ö 
r) Die geringe Änderung desselben in den; schmalen Gebiet v 0 ±. o wäre in 
der folgenden Berechnung leicht zu berücksichtigen. 
2 ) Der entsprechende Wert der „Durchlässigkeit“ würde sein 
+ 8 
/( i_ e - 2kl ) e- 2kl d|i 
n. — , wobei das hierin neu auftretende Integral 
-f « ’ 
/( 1-e— 2kl ) dg 
— ö 
+ 35 
p — /( 1 — e — 2kl ) e — 2 kl d p den Wert hat: 
— cc 
P = 7t r -5 | 2 e [Jo (i r) — i Ji (i r)] — 
für große Werte von r ist (P) = K^o( 
e 2 [ j °C])- ij i Gl)]}- und 
— 1), also vT- (P) = (Q). 
