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Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 
wird; mit andern Worten: nur bei sehr geringer „Dichte* 1 (p) der Reso- 
natoren, ist die Helligkeit einer Spektrallinie dieser Dichte proportional, 
bei großer Dichte dagegen der Wurzel aus p — vorausgesetzt, daß sich 
die Dämpfung V mit der Dichte nicht ändert. Wir kommen hierauf und 
auf die Diskussion hierüber zwischen Arrhenius und Ebert u. a. im 
folgenden Teile der Arbeit zurück. 
Experimente. 
§ 6. Eine Reihe der im vorangehenden theoretischen Teil gezogenen 
Konsequenzen ist experimentell leicht zu prüfen. In der Tat hat bereits 
vor mehr als 30 Jahren Gouy 1 ) eine ebenso schöne wie ausführliche Unter- 
suchung ausgeführt, betitelt: Recherches photometriques sur les flammes 
colorees, in der er gerade die oben berechnete Helligkeitsvermehrung mißt, 
die man beobachtet, wenn man die Dicke einer mit Metallsalzen gefärbten, 
möglichst homogenen Flamme verdoppelt. Die sehr exakten spektralphoto- 
metrischen Versuche von Gouy liefern direkt die oben mit f = 2 — Al be- 
zeichnete Größe, indem Gouy sowohl zwei möglichst gleiche, gefärbte 
Flammen hinter einander setzte als auch mittelst eines Spiegels die Dicke 
einer Flamme verdoppelte. Betreffs der höchst einfachen und übersicht- 
lichen Versuchsanordnungen und aller weiterer Einzelheiten verweisen wir 
auf die ausführliche Originalarbeit und begnügen uns hier mit Angabe der 
wichtigsten Ergebnisse, die z. T. übrigens auch in Kaysers Handbuch der 
Spektroskopie, Bd. II (s. S. 56 u. S. 299) aufgenommen sind 2 ). 
Am sorgfältigsten hat Gouy Natriumflammen untersucht und bei Be- 
nutzung verschiedener Salze (des Chlorids, Nitrats, Hyposulfits u. a.) das 
übereinstimmende Resultat erhalten, daß mit wachsender Natriumdampf- 
dichte und entsprechender Zunahme der Helligkeit die Größe ! nicht dem 
Werte 1 zustrebt — entsprechend Al = 1 — , sondern bereits bei mäßiger 
Dampfdichte einen Grenzwert von etwa 1,4 erreicht, um den es bei weiterer 
Steigerung der Dichte „oszilliert, ohne sich weit von ihm zu entfernen“. 
In einer Anmerkung (S. 65) vermutet Gouy bereits, daß V 2 dieser 
Grenzwert von f sei. Die in Figur 2 eingezeichneten Kreise stellen die von 
Gouy gefundenen Werte von f vor, in ihrer Abhängigkeit von der Flammen- 
helligkeit i, deren Einheit einer willkürlichen, sehr kleinen Dichte entspricht. 
Die ausgezogene Kurve stellt die von unsrer Theorie gelieferte Ab- 
hängigkeit f (i) vor, indem aus den Gleichungen (15 b) und (21) mit 
!) G. L. Gouy, Ann. de chimie et physique (5) 18, 1879, p. 5—101, s. a.C. R. 83, 
p. 269, 1876; 85, p. 70, 1877; 86, p. 878 u. 1078, 1878; 88, p. 418, 1879; Journal 
de phys. 9, p. 19, 1880. 
2 ) Ein Teil dieser Ergebnisse wurde durch Versuche des einen von uns vor 
Jahresfrist durchaus bestätigt. 
