II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 
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Messungen erwarten lassen können. Von r = 1000 ab zeigen die Gouy- 
schen Werte systematische Abweichungen, und zwar in demselben Sinne, 
wie die 2. Annäherung erwarten läßt, da R' < R ist. Die prozentische 
Abweichung der 2. Annäherung von der ersten: — \ -«100 — entsprechend 
20 ' TT 
Gl. (21c) — berechnet sich für r zwischen 2000 und 4000, wenn man V zu 
etwa 10 10 und den dem Bereich 5 entsprechenden Wellenlängenbezirk zu 
20 A annimmt, zu 1 — 2 °/ 0 (in der Figur 2 durch liegende Kreuze be- 
zeichnet XX), so daß auch die Größenordnung dieser Korrektion mit den 
Beobachtungen übereinstimmt 
§ 7. So stellen die Gouyschen Messungen eine vorzügliche Bestätigung 
unsrer theoretisch gewonnenen Beziehungen dar. Doch wäre es nicht 
richtig, hieraus auf die Gültigkeit der zugrunde liegenden Funktion nx(v) 
(Gl. 2) zu schließen; diese stellt offenbar nur eine mögliche Form dar, 
und es ist zunächst keineswegs unwahrscheinlich, daß auch andre Funktionen 
zu den nämlichen oder sehr ähnlichen Resultaten führen, da diese nur 
durch Integration jener Funktion nx gewonnen sind. 
Was sich aber schließen läßt, ist folgendes: Wenn sich die Be- 
ziehung (1)^= 1,41 experimentell als streng gültig erweist, so ist sie als 
notwendige — aber nicht als hinreichende — Bedingung anzusehen, der 
eine Funktion nx(v) genügen muß, wenn sie den Extinktinktionskoeffizient 
und damit die Intensitätsverteilung von Spektrallinien darstellen soll. 
So läßt sich mit grosser Wahrscheinlichkeit sagen, daß die Rayleighsche 
Intensitätsverteilung p . e — q p 3 
die man bekanntlich unter Zugrundelegung des Dopplerschen Prinzipes 
erhält 1 ), die Erscheinungen leuchtender Metalldämpfe in Flammen nicht dar- 
stellt 2 3 ). Denn der dieser Verteilung entsprechende Wert von f (als Funktion 
von p) ist schon für mäßige p bedeutend kleiner, als der experimentell 
gefundene. So ergeben 3 ) sich für p = 10, 100, 1000 die Werte 
f = 1,13; 1,07; 1,05. 
Wenn sich andrerseits auch die Gouyschen Ergebnisse bestätigen 
sollten, die an einzelnen Metalllinien für f Werte liefern, die von 1,41 
merklich abweichen, so würden unsre Betrachtungen notwendig zu dem 
Schluß führen, daß entweder die zugrunde gelegte Funktion nx(v) der 
J ) p ist dabei im wesentlichen mit unserm r (s. Gl. 7 a) identisch, falls man 
für die Dämpfung bz. die Geschwindigkeit der bewegten Zentren die bei unsrer 
heutigen Kenntnis wahrscheinlichsten Werte benutzt. 
2 ) Ein anderes, und wie uns scheint gewichtiges Argument gegen die Gültigkeit 
der Rayleighschen lntensitätsverteilung im Falle farbiger Flammen ist die Tatsache, 
daß diese Verteilung keine wesentliche Linienverbreiterung bei Vergrößerung der 
Schichtdicke oder derDichte liefert, im Gegensatz zurErfahrung(vgl. Anm. 1 u. 2 S. 16). 
3 ) Diese mühsamen Rechnungen hat Herr cand. phys. H. Senftleben ausgeführt, 
wofür wir ihm auch an dieser Stelle unsern herzlichen Dank sagen. 
