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Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 
Lösungsmittels berücksichtigt weiden. Enthalten nun v Liter reines Lösungs- 
mittel x 0 Mole, so ist seine Konzentration -°. Die Anziehung, die es auf die 
auf E stoßenden gelösten Moleküle von der Konzentration - ausübt, ist also 
v 
X 1 3 X 
a 12 — • - = — . Die Anziehung wirkt aber in der Richtung auf das 
reine Lösungsmittel zu, also den Druck vergrößernd, und es ergibt sich daher 
durch Kombination mit dem Anziehungsgliede in der Partial- 
druckformel als endgültiger Ausdruck für das von den anziehenden Kräften 
herrührende Glied des osmotischen Druckes: 
a i + a !2 X — a !2 X 0 a i — a l 2 ( X ü — x ) 
y 2 y 2 1 
wobei x 0 — x die Differenz der Konzentrationen des Lösungsmittels in 
reinem Zustande und in der Lösung angibt. Um nun den Teil des Druckes 
zu berechnen, der von dem reinen Lösungsmittel links von E aufgenommen 
wird, gehen wir folgendermaßen vor. Wir denken uns zunächst, die 
Konzentration des Lösungsmittel in der Lösung sei eben so groß, wie in 
reinem Zustande. Dann können wir den oben bei der Behandlung der 
verdünnten Lösung gegebenen Beweis anwenden, d. h. in diesem Falle ist 
der Teil des von den gelösten Molekeln auf E ausgeübten Druckes, der 
von den Molekeln des reinen Lösungsmittels aufgenommen wird, gerade 
so groß, daß dadurch die durch das Eigenvolum der Lösungsmittelmolekeln 
in der Lösung bewirkte Vergrößerung des Druckes genau kompensiert wird. 
Diese Vergrößerung ist RT 1 2 ° , wie aus der Partialdruckformel hervor- 
v 2 
geht. So groß ist also auch die Verkleinerung des Druckes durch das 
Lösungsmittel links von E. Da diese aber nur von der Zahl der Zusammen- 
stöße der gelösten Moleküle mit denen des reinen Lösungsmittels, mithin 
auch nur von diesen Konzentrationen abhängt, so bleibt die Verkleinerung 
die gleiche, nämlich RT^-*_^2 auch wenn die Konzentration des Lösungs- 
V * 
X 
mittels in der Lösung eine andere ist, z. B. -. Somit ergibt sich für das 
von den abstoßenden Kräften herrührende Glied: 
RT 
A + b i2 x — b 12 x 0 = I> T b i — b i 2 ( x o ~ x ) ; 
wie zu erwarten in vollständiger Analogie zu dem Attraktionsgliede. 
ist mithin der osmotische Druck: 
RT J^rp b l b i2 ( x o x ) 
v ' v 2 
3j a t 2 (x 0 x ) 
Es 
