II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 
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Also wirken auf gleiche Querschnitte gleiche Kräfte, d. h. der von 1 auf 2 
ausgeübte Druck ist gleich dem von 2 auf 1 ausgeübten. Die Summe 
2 bj 2 ( 1 — x) x 
der beiden Drucke ist 
b 12 (1 — x) x 
also jeder von ihnen ist gleich 
Dies ist die Vergrößerung, die durch die Zusammen- 
stöße der Moleküle 1 mit 2 erfährt. Mithin ist: 
und 
RT n v 
Pi = V (1 “X) 
RT 
Pa = — x 
RT 
, bj (1 — x) 2 + b 12 (1 — x) x 
I>T b 2 x2 + b i 2 0 — x)x 
woraus sich ohne weiteres durch Addition 
P — 
RT 
RTb. 
ergibt. Natürlich hätten wir dieselbe Methode wie hier auch bei der Be- 
rechnung des Einflusses der Attraktion anwenden können und wären 
dadurch, wie man ohne weiteres sieht, zu demselben Resultate gelangt. 
Bei gleichzeitiger Berücksichtigung von anziehenden und abstoßenden 
Kräften ergeben sich demnach aus der Formel 
RT R T b v a x 
v v 2 v 2 
die Partialdrucke der beiden Komponenten folgendermaßen: 
p ^_ RT ( 1 | RT b iH— x) g + b i 2 n— *)* a i (1 x ) 2 -|-a 12 (l x)x 
n _ RT „ | RT b 2 x2 + b 12 (1 — x) x 
p 2 — X-I-Ki - 
a 2 x2 + a !2 (1 — X ) X 
woraus sich, wenn wir zur Kontrolle addieren und 1 -j- — , wie oben um- 
formen, für den Totaldruck wiederergibt: 
RT 
P = 
_ a .v 
v — b x v 2 ' 
Wir wollen die Partialdruckformel jetzt auf die Lösung anwenden und zu 
diesem Zweck die Bezeichnungen ändern. Wir betrachten eine Lösung 
vom Volumen v, die ein Mol gelösten Stoff 1 und x Mole Lösungsmittel 2 
enthält. Dann geht die Formel für p t , den Partialdruck des gelösten 
Stoffes, in folgende Gleichung über: 
Pl = R ^ + RTh. 
bi 2 x a i + a i 
V v ‘ 
worin x und v jetzt also andere Bedeutung haben als bisher. Dies wäre 
der von den gelösten Molekülen auf E (Figur 2) ausgeübte Druck, falls E 
eine gewöhnliche Wand wäre. Nun soll E aber semipermeabel sein, und 
es muß deshalb die Wirkung des auf der linken Seite von E befindlichen 
