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Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 
solchen Lumineszenzvorgängen haben wir es zweifellos zu tun bei den 
Geißlerschen Rühren, ebenso bei der Funken- und Bogen-Entladung, wo 
die Emission der Strahlung nicht von rein thermischen Bedingungen 
sondern von elektrischen Vorgängen abhängt. Vielen Beobachtern ist es 
aufgefallen, daß auch in diesen Fällen häufig — wenn auch keineswegs 
immer — die relative Intensität der kurzwelligen Strahlung gegenüber der 
langwelligen mit der Stärke der Erregung zunimmt, und dies hat manchmal 
sogar zu der Annahme geführt, daß es sich auch hier um Temperatur- 
strahlung handelt, weil es eine charakteristische Eigenschaft der schwarzen 
Strahlung und damit der Temperaturstrahlung überhaupt ist, daß die 
relative Intensität der kürzeren Wellen mit steigender Temperatur wächst. 
Diese charakteristische Eigenschaft der schwarzen Strahlung theo- 
retisch herzuleiten, hat die größten Schwierigkeiten gemacht. So lange 
man an dem aus der statistischen Mechanik übernommenen Satze von 
der Gleichverteilung der Energie unter die verschiedenen Freiheitsgrade 
festhält, muß jede Strahluugstheorie zu der schon von Rayleigh auf- 
gestellten Formel führen, nach der die Intensität aller Schwingungszahlen 
gleichmäßig mit der Temperatur fortschreiten würde. Um zu einer mit 
der Erfahrung in Übereinstimmung stehenden Formel zu gelangen, mußte 
Planck den Satz von der Gleichverteilung der Energie aufgeben und seine 
Quantenhypothese einführen. 
Ganz analog gelangt man auch bei der Lumineszenz der Gase mit 
Hilfe der Quantenhypothese zu dem gleichen Resultate, daß i. A. die 
Strahlung größerer Schwingungszahl gegenüber der geringerer Schwingungs- 
zahl um so mehr bevorzugt wird, je stärker der die Strahlung erregende 
Vorgang ist. Die einem Resonator von einem erregenden Impulse im 
Mittel zugeführte Schwingungsenergie wird nämlich cet. par. desto größer 
sein, je größer die Intensität des die Strahlung erregenden Vorgangs ist. 
Da nun nach der Planckschen Hypothese ein Resonator nur Energie- 
quanten von bestimmter Größe auszustrahlen vermag, und da die Größe 
eines Energiequantums proportional der Schwingungszahl ist, so werden 
mit steigender Stärke der Erregung die Fälle, in denen einem Resonator 
von großer Schwingungszahl ein für die Emission genügendes Energie- 
quantum zugeführt wird, immer zahlreicher werden. 
Dieser Gedanke läßt sich unter gewissen Annahmen auch quantitativ 
weiter durchführen. Im thermodynamischen Gleichgewichtszustände ist 
nach Planck die mittlere Energie eines Resonators von der Schwingungs- 
zahl v (abgesehen von der „latenten“ Energie) 
U = - 
hv 
hv 
e kT — 1 
• 1 ), 
wovon die Hälfte auf die kinetische Energie entfällt, hv = e ist das 
