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Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 
mit der Schwingungsenergie der Resonatoren zustande kommen, es muß 
sich also eine bestimmte Verteilung der Energie zwischen beiden Systemen 
ausbilden. Auch hier werden die Gesetze der Statistik gelten und es 
muß daher eine ganz analoge Beziehung zwischen der mittleren Energie 
eines Resonators und der mittleren Energie eines erregenden Impulses 
gelten, wie bei der Temperaturstrahlung, vorausgesetzt, daß alle strah- 
lenden Resonatoren durch einen einheitlichen Mechanismus nach dem 
gleichen Gesetze erregt werden. Unter diesen Voraussetzungen wird 
daher die mittlere Strahlungsenergie eines Resonators durch den Aus- 
druck gegeben sein : 
U = 
hv 
hv 
e m — 1 
. . . 2 ), 
wo f(i) für jeden Lumineszenzvorgang eine bestimmte Funktion der In- 
tensität des die Lumineszenz erregenden Vorgangs ist. Für einen Körper, 
in dem die Gleichung 1) des thermodynamischen Gleichgewichts gilt, ist 
nach dem für die Temperaturstrahlung grundlegenden Kirchhoffschen 
Gesetze: 
Ext 
ä ~ e VU 
a xt 
wo und A XT das Emissions- bezw. Absorptionsvermögen des strah- 
lenden Körpers für die Wellenlänge X und die ihm zukommende absolute 
Temperatur T, e^-p das Emissionsvermögen des schwarzen Körpers für 
die gleiche Wellenlänge und Temperatur bedeuten. Wenn wir in der 
Gleichung 2) 
f(i) = kTj . . .3) 
setzen, so geht sie in die Form der Gleichung 1) über, für unsere lumi- 
neszierende unendlich ausgedehnte Lichtquelle muß daher 
EX 
AX ~ 6 ^ 
sein. Wenn ferner, wie angenommen, E^ und A^ von der vorhandenen 
Strahlung unabhängig sind, so wird E^/A^ eine für den Strahlungszustand 
des Körpers charakteristische, von seiner räumlichen Ausdehnung unab- 
hängige Größe. Bei einem solchen lumineszierenden Körper 
also wird sich das Verhältnis des Emissions- und Absorptions- 
vermögens für alle Wellenlängen, für welche überhaupt Dis- 
persionselektronen vorhanden sind, für welche also Emission 
auftritt, von einer Spektrallinie zur andern in der gleichen 
Weise mit der Wellenlänge ändern wie das Emissionsver- 
mögen des schwarzen Körpers für die durch Gleichung 3) 
definierte Temperatur T,. 
Danach wäre also in vielen Fällen ein weitgehender Parallelismus 
zwischen den Erscheinungen der Lumineszenz und der Temperaturstrahlung 
