TEORIA DE LA ELASTIC ID AD 
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fi jo durante la deformaeion. Se elije este punto como orijen 
de coordenadas i el eje OX paralelo a las jeneratrices; los otros 
dos ejes 0 7, OZ son perpendiculares entre si i a OX. 
La experieneia demuestra quo la distribucion de las fuer- 
zas, sobre cada base, es indiferente. Si esta distribucion es 
igual sobre los dos bases el sistema de los que obran sobre 
cada una debe ser equivalente, en su centro de gravedad, a 
una resultante jeometria F ; dirijida segun 0 X, i a un par. 
Sea M el eje del par que obra sobre la base de abcisa posi- 
tiva; sus proyecciones, sobre los tres ejes, se designan por 
M x , M y , M x . 
Se considera una seccion recta cualquiera i las presiones 
que una de las partes del cilindro ejercita sobre la otra. Estas 
presiones deben equilibrar las fuerzas que obran sobre esta 
ultima. Si esta contiene la base de abcisa positiva se obtienen 
las ecuaciones. 
(c) 
I Pxx dw+F — 0 
f Pxy d(»= 0 
f pxz (ho= 0 
f (VPxz—Z Pxy ) dto-\-M x =0 
/ z p xx do) -j- M y = 0 
— [ y pxxdv+M ,.— 0 
Las presiones directrices, en los puntos del cilindro, deben 
satisi'acer a estas seis ecuaciones i, ademas, a las ecuaciones 
de continuidad (a). 
En cada caso particular se elije naturalmente el sistema 
mas sencillo posible de las presiones directrices: se observa, 
en primer lugar, que las presiones p, Jy , p zz , p, JZ no figuran en 
los ecuaciones (c). 
La hipotesis mas sencilla es de suponer estas tres presiones 
nulas en todos los puntos del cilindro. 
Por otra parte, la coordenada a: no figura esplicitamente en 
las ecuaciones (c) i se pueden elijir los valores de las tres pre- 
siones restantes p xx , p xy , p x1J de manera que ellas sean inde- 
pendientes de x. 
