TEORIA DE LA ELAS TICIDAD 
197 
2 (X T a) 
=m 
i se obtiene el sistema de ecuaciones 
du 
1 
dv 
dw 
c lx 
E Pxx 
dz + 
dy “ ° 
dv 
rn 
dw 
du 
1 
(e) 
dy 
~r Pxx 
— 
dx 
dz ~ 
JJL 
Pxz 
dw 
m 
du 
dv 
1 
dz ~ 
-\-g Pxx 
dy 
dx 
L 
P*y 
Basta determinar, en cada caso, una solucion particular de 
este sistema de ecuaciones diferenciales; se sabe, en ei'ecto, 
que los seis constantes arbitrarios de la solucion jeneral co- 
rresponden a una traslacion i a una rotacion de todo el ci- 
lindro. 
INTERPRETACION DE LA ECUACION ( d ) DE CON TIN UIDAD 
Sea un elemento piano, paralelo a OX, en el interior del 
cilindro, i p n la presion sobre este elemento. Las tres proyec- 
ciones de p n se deducen de las ecuaciones (3); se debe hacer, 
en estos, a=0, p yy =p zz —p yz 0; se obtiene entonces: 
pnx = p Pxy + y p.cz 
Pny—0 
Pnz =0 
Segun esto la presion p n se reduce a la componente p nx con- 
tenida en el piano del elemento i paralela alas jeneratrices 
del cilindro, 
